ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Краткое заключение к гл из "Введение в ядерную физику " Чтобы облегчить изучение перечисленных ядерных реакций, можно выбрать такую энергию протонов Тр Гми , при которой реакции 3 и 4 не пойдут и останутся только реакции 1, 2 и 5. Дальнейшее выделение интересуюш,и1х реакции может быть произведено при помощи соответствующего выбора метода детектирования продуктов реакции. [c.447] Реакция 1 была изучена при помощи двух ионизационных камер, позволивших регистрировать обе а-частицы, образующиеся при распаде возбужденного ядра 4Ве . При этом толщина литиевой мишени выбиралась такой, чтобы она была достаточно большой для полного торможения падающцх протонов и вместе с тем позволяла бы выходить из глубинных слоев образующимся а-частицам. [c.447] Измерение функции возбуждения реакции sLi р, а) гНе показало, что сечение этой реакции быстро и монотонно растет с энергией и имеет широкий максимум при кинетической энергии падающих протонов Гр = 3 Мэе (рис. 187). [c.447] Такой же результат получается при сравнении кинетической энергии образующихся в реакции а-частиц (8,85 Мэе) с высотой кулоновского барьера для а-частицы в поле другой а-частицы (4 Мэе). Более чем двойное превышение энергии а-частицы над высотой барьера указывает на чрезвычайно большую вероятность распада промежуточного ядра 4Ве на две а-частицы и, следовательно, на очень большую ширину уровня соответствующего энергетического состояния (несколько сотен килоэлектронвольт). [c.447] Сопоставление результатов изучения реакций J я 2 приводит к противоречию одно и то же промежуточное ядро 4Ве в одной и той же области энергии возбуждения ведет себя то как система со слившимися уровнями, то как система с ярко выраженным резонансом. [c.448] Остановимся на этом вопросе подробнее. [c.448] При этом для каждого состояния возможно несколько значений момента количества движения. Они могут быть получены в результате сложения квантовомеханических векторов спинов ядра aLi (3/2), протона (1/2) и орбитального момента I (О или i). Результаты суммирования приведены в табл. 33. [c.449] Аналогичным образом можно показать, что за испускание у-кванта ответственно состояние 1 . Это следует из того, что основное состояние ядра 4Ве четно и имеет нулевой спин, а ис пускание дипольного у-кванта соцровождается из менением четности и орбитального момента на 1. [c.449] Рассмотренные реакции протонов с 3L1 еще раз подтверждают справедливость закона сохранения четности в сильных (ядер-ных) и электромагнитных взаимодействиях. [c.450] Ядро бС — 5 -радиоактивный изотоп углерода. Однако больщой период полураспада (примерно 5,6-10 лет) делает возможным его использование в качестве мишени. [c.450] Рассматриваемая реакция замечательна тем, что она приводит к образованию того же самого промежуточного ядра tN , которое, как было показано в 53, п. 2, образуется в реакции дВ (а, m)7N . Благодаря этому можно сравнить энергетические уровни ядра tN , полученного разными путями. Если при таком сравнении окажется, что структура уровней промежуточного ядра не зависит от способа его образования, т. е. если в различных ядерных реакциях будет получено промежуточное ядро с одинаковыми энергетическими уровнями, то будет доказано, что промежуточное ядро есть физическая реальность. [c.450] Результаты подсчета даны во второй строке той же таблицы. В третьей строке приведены средние значения энергии уровня, полученные из сравнения прямой н обратной реакций. [c.451] Сопоставление этих значений со средними значениями, приведенными в табл. 32, показывает, что уровни промежуточного ядра 7N , вычисленные т результатов разных ядерных реакций, совпадают между собой. Это подтверждает правильность концепции Бора о протекании ядерной реакции в две стадии. [c.451] Следует заметить, что доказательством можно считать только совпадение уровней, полученных в разных реакциях (взятых из разных таблиц). Совиадение уровней в прямой и обратной реакциях является следствием принципа детального равновесия и должно иметь место и в тех случаях, когда промежуточное ядро не образуется. [c.451] Боровская концепция протекания ядерной реакции подтверждается также сходством функций возбуждения и спектров частиц, испускаемых одинаковым промежуточным ядром, образующимся в разных реакциях максвелловским характером энергетического спектра вылетающих частиц (спектр испарения частиц из возбужденного иромежуточиого ядра) симметрией углового распределения продуктов реакции относительно плоскости, перпендикулярной к импульсу падающей частицы. [c.451] IX рассмотрены ядерные реакции под действием заряженных частиц. Такие реакции имеют особенности, обусловленные наличием у них заряда. [c.452] Обычно 5ц Поэтому при 7 5к + Вц вероятности взаимодействия заряженной частицы с ядром при / = О, 1, 2,. . [c.453] Вторая особенность ядерных реакций под дейртвием заряженных частиц (с энергией 10 Мэе) связана с испытываемым ими интенсивным ионизационным торможением, из-за которого подавляющая часть заряженных частиц теряет свою кинетическую энергию, не испытав ядерного взаимодействия. [c.453] Под действием заряженных частиц идут реакции типа (а, р), (а, п), (р,а), р, п), (р, р), р, у) и р, d) и некоторые другие. Наиболее интереоным и из них являются реакции типа (а, р), (а, п), (р, а) и р, п). [c.453] Реакция типа (а, п) впервые была зарегистрирована Чедвиком (открытие нейтрона, 1932 г,). Реакции этого типа используются для получения нейтронов и радиоактивных изотопов. [c.453] Вернуться к основной статье