ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Закон сохранения четности из "Введение в ядерную физику " Из табл. 23 видно, что вплоть до энергии Г 20 Мэе нейтроны должны взаимодействовать с протонами только при / = 0. Это заключение подтверждается экспериментально изотропией углового распределения п — р)-рассеяния. [c.273] Для тяжелых ядер граничная энергия значительно ниже, но и в этом случае достаточно медленные нейтроны взаимодействуют с ядрами только при I = 0. [c.273] например, взаимодействие протонов с при энергии Т Вк сильно затруднено уже при I = 1 (см. 54). [c.275] Своеобразные правила отбора по четности возникают при рассмотрении процессов с участием двух тождественных частиц. Рассмотрим простейший пример такого рода — распад составной системы на две тождественные частицы с нулевыми спинами. [c.275] Покажем, что четная система А может (а нечетная не может) распасться на две тождественные частицы с нулевыми снинами. [c.276] Из выражения (29.2) видно, что четность распадающейся системы определяется четностью орбитального момента / относительного движения образующихся частиц. Нетрудно показать, что число I четно, если составная система состоит из двух тождественных частиц с нулевыми спинами.. [c.276] Действительно, из теоретической физики известно, что тождественные частицы с целым (в том числе с нулевым) спином подчиняются статистике Бозе — Эйнштейна. Волновая функция такой системы симметрична, т. е. не меняется при перестановке двух произвольно выбранных частиц системы. [c.276] Структура этой формулы такова, что инверсия координат приводит к появлению у формулы множителя (—1). Операция обмена двух частиц с нулевыми спинами эквивалентна операции инверсии координат, поэтому в случае симметрии / — четно, а в случае антисимметрии — нечетно. Сравнивая это заключение с выражением (29. 2) мы и получим доказательство сформулированной выше теоремы. [c.276] Вернуться к основной статье