ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Квантовая механика и векторная модель атома из "Введение в ядерную физику " Сравнение с теорией Бора — Зоммерфельда показывает, что п эквивалентно главному квантовому числу Бора I (которое называется орбитальным квантовым числом) выполняет функции азимутального числа (I = k—1) и, следовательно, определяет величину вектора момента количества движения электрона на орбите, а т совпадает с магнитным квантовым числом, определяющим величину проекции этого вектора. [c.61] Квантовая механика не только получила постулаты Бора и таким образом повторила результаты теории Бора — Зоммерфельда, но и дала возможность оценить интенсивность спектральных линий. Как уже было замечено, теория Бора—Зоммерфельда разрешает переходы между любым термами атома, в то время как обнаруженные в опытах спектральные линии соответствуют только строго определенным переходам. Для согласования теории с опытом приходилось искусственно вводить правила отбора, согласно которым разрешенными являются только переходы с изменением k на, Ak = и m на Ат = 0, 1. Замечательным результатом квантовой механики оказалось автоматическое получение правил отбора А/ = 1 и Ат = 0, 1, которые вытекают из вида собственных функций. [c.61] Невозможность параллельного расположения векторов спина к ориентирующему его магнитному полю непосредственно вытекает из второго свойства квантовомеханического вектора. Действительно, если бы такое расположение осуществлялось, то для вектора спина были бы одновременно известны все три его проекции, так как две из них при параллельном расположении были бы равны нулю. [c.64] Однако если об этих особенностях квантовомеханических векторов не забывать, то, как показывает квантовая механика, в остальном с ними можно обращаться так же, как и с полуклас-сическими векторами теории Бора. [c.64] Описанные свойства квантовомеханических векторов позволили построить сравнительно простую и удобную в обращении векторную модель атома. В этой модели состояние атома характеризуется величиной и ориентацией различных квантовомеханических векторов моментов количества движения и соответствующих им магнитных моментов, и все вычисления сводятся к простым операциям над этими векторами. [c.64] Вернуться к основной статье