ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Энергия связи и устойчивость ядер из "Введение в ядерную физику " Знание точных значений масс протона и нейтрона позволяет сравнить массу атомного ядра М с суммой масс всех нуклонов, из которых состоит ядро. При этом оказывается, что всегда масса ядра меньше суммы масс всех протонов и нейтронов. Этот результат совершенно естествен, так как ядро представляет собой прочно связанную систему нуклонов. отвечаюш ую минимуму энергии. [c.36] Это соотношение позволяет сделать два вывода относительно свойств ядерных сил, связывающих нуклоны в ядре. [c.37] Из пропорциональности AW и А следует свойство насыщения ядерных сил, т. е. способность нуклона к взаимодействию не со всеми окружающими его нуклонами, а только с ограниченным их числом. Действительно, если бы каждый нуклон ядра взаимодействовал со всеми остальными (А — 1) нуклонами, то суммарная энергия связи была бы пропорциональна А А — 1) == Л , а не Л. [c.37] Энергия связи является мерой прочности ядра. Особенно велика энергия связи у гНе , еС , gO и других четно-четных ядер (ядер с четным числом протонов и четным числом нейтронов). [c.37] Это обстоятельство указывает на особую прочность системы четырех нуклонов — двух протонов и двух нейтронов. [c.38] Данные значения энергии связи значительно меньше, чем энергия связи ядра isS относительно всех составляющих его нукую-нов (270 Мэе). Это совершенно естественный результат, так как каждая из составных частей ядра в свою очередь является связанной системой. [c.38] Это означает, что ядро урана является неустойчивой системой по отношению к распаду на а-частицу (ядро гНе ) и goTh . И действительно, уран обладает -активностью. [c.39] Отсюда следует, что тяжелые ядра неустойчивы не только по отношению к испусканию а-ча стиц, но и по отношению к разделению их на две примерно равные части (осколки деления). [c.39] К единице для легких ядер и увеличивается до полутора для тяжелых. [c.40] Физический смысл энергии связи (отделения) нейтрона таков это энергия, которую надо сообщить ядру (А, Z), чтобы отделить от него нейтрон. Очевидно, что если провести обратный процесс слйяния ядра М (А — 1, 2) с нейтроном, то образуется ядро М Л, Z), причем выделится энергия, равная энергии связи нейтрона е . В этом случае ее иногда называют энергией присоединения (или прилипания) к ядру (Л — 1, Z), Ясно, что энергия отделения нейтрона от ядра (Л, Z) по абсолютной величине равна его энергии присоединения к ядру (Л — 1, Z). [c.40] Для всех стабильных ядер e и ер положительны. Поэтому среди них не может существовать нейтронной и протонной радиоактивности. Своеобразной нейтронной радиоактивностью (испускание запаздывающих нейтронов) может обладать ядро, перегруженное нейтронами (см. 43). Протонная радиоактивность может существовать у ядер с большим недостатком нейтронов, однако ее очень трудно обнаружить из-за сильного фона конкурирующих процессов а- и р+-распада. Недавно (август 1963 г.) группой советских физиков во главе с Г. Н. Флеровым была открыта протонная радиоактивность типа испускания запаздывающих протонов (см. 8). [c.40] НО всех нуклонов. При этом если сравнивать эти ядра. между собой, то оказывается, что среди них выделяются как особо устойчивые гНе и аО , т. е. ядра, содержащие либо по два нуклона каждого вида, либо по восемь. Аналогичное заключение может быть сделано также относительно ядер с числом нуклонов 20, 50, 82 и 126. В дальнейшем мы еще не раз встретимся с особой ролью чисел 2, 8, 20, 50, 82 и 126, которые были названы магическими (см. гл. III). [c.41] Вернуться к основной статье