ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Разделение изотопов (К. Кози) из "Научные и технические основы ядерной энергии " Обычно скорость получения отдельного изотопа в масспектро-графической установке очень мала. В ранних работах по разделению получающиеся этим методом количества были настолько малы, что были пригодны только для наиболее чувствительных методов изучения ядра. [c.338] С помощью токов в несколько микроампер Нир добился получения изотопа со скоростью в 1 иг за каждые 16 час. Способность изотопа и к делению вызвала необходимость увеличить получаемые количества. В книге Смита [26] указано, что Лоуренс в декабре 1941 г. увел 1чил скорость до 1 р-г/час на одну установку. Это последняя из опубликованных цифр. В книге Смита говорится, что скорость производства сильно увеличилась в 1942 г. и позже. Утверждают, что первые две атомные бомбы были сделаны из и- это означает, что было выделено, по крайней мере, несколько килограммов этого изотопа. Таким образом, можно считать, что скорость производства должна была действительно сильно возрасти. [c.338] В книге Смита (в раздело 11.20) приводятся также факторы, которые определяют количество выделяемого за день изотопа и и его чистоту, а именно 1. Ширина, расположение и форма коллектора. 2. Давление в пространстве, занятом магнитным полем. 3. Напряженность и однородность магнитного поля. 4. Форма и расположение щелей и ускоряющей системы, 5. Ускоряющий потенциал. 6. Размер и форма щели в дуговом источнике, из которого приходят ионы. 7. Ток в дуге. 8. Положение дуги в камере. 9. Давление пара в дугоБСЙ ь-амере (которое не равно давлению в пространстве, занятом магнитным полем). 10. Химическая природа пара. [c.338] В ОСНОВНОМ те же, какие можно ожидать при получении тем же методом чистых изотопов других элементов. Наибольшее различие состоит в приготовлении подходящего материала для получения пара и в химических процессах, происходящих в коллекторах. [c.339] Из табл. 23 сразу виден широкий разброс в значениях полученных различны.ми авторами. По.аожение осложняется тем фактом, что в большинстве случаев неясно, какова эффективная энергия первичных нейтронов. [c.343] В табл. 24 повторены те из значений т , которые мы используем для получения среднего. Мы включили значение Цинна и Сциларда (2.39), хотя их значение для одних тепловых нейтронов равно 1,4. Вообще наш выбор не лишен произвола. [c.344] Значение ошибки 0,3 получено делением вероятной ошибки в 0,6 на корень квадратный из 5—число различных определений. [c.345] Интересно отметить, что значение 2,6, которое мы получили из данных [6] и [16], находится в хорошем согласии со средним, а также с двумя другими значениями. Это значение не было использовано для получения среднего, так как оно зависит от сечения для быстрых нейтронов, которое с достаточной точностью не известно. [c.345] Энергетический спектр вторичных нейтронов, по измерениям многих авторов, начинается примерно с 0,6MeV. Максимальная энергия равна 10 —И MeV, 90% нейтронов имеет энергию, меньшую 2 MeV. Однако не опубликовано никаких измерений для энергий, меньших 0,6 MeV. Количественные измерения, особенно в области малых энергий, очень трудны. Спектр нейтронов из источника Rn — Бе, с которым обычно сравнивается спектр вторичных нейтронов, не был хорошо измерен. Несмотря на это, результаты различных измерений [10], [18], [19] и [20] находятся в достаточно хорошем согласии друг с другом. [c.345] Наиболее хорошей работой является работа Цинна и Сциларда [10], которые исследовали деление под действием тепловых нейтронов и измерили энергию вторичных нейтронов по отдаче атомов водорода и гелия в ионизационной камере с большим давлением. Хотя, согласно их измерениям, максимальная энергия равна 3,5 MeV, возможно, что небольшое число нейтронов с большой энергией не было зарегистрировано. Для иллюстрации мы приведем фиг. 93 [фиг. 3 из указанной работы]. [c.345] Вернуться к основной статье