ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Установившееся турбулентное движение жидкости в плоской и круглой цилиндрической трубе из "Динамика вязкой несжимаемой жидкости " Вводим теперь в рассмотрение безразмерную скорость в виде отношения скорости осреднённого движения и к динамической скорости, т. е. [c.475] На рис. 104 представлена кривая распределения скоростей (6.11) при -/. = 0,40 и отмечены те точки, которые получены на основании экспериментов Никурадзе в круглой цилиндрической трубе. Как видно из рисунка, опытные точки располагаются достаточно близко к кривой распределения скоростей в плоской трубе для широкого интервала значений чисел Рейнольдса от 4 10 до 3240 Ю . [c.478] Отдельные значения этой функции по данным экспериментов Никурадзе при различных значениях числа Рейнольдса представлены на рис. 104 кружочками и через них проведена пунктирная кривая. Как видно из рисунка, пунктирная кривая отходит от сплошной кривой, отвечающей логарифмическому распределению скоростей (6.11) при -/ = 0,36, лишь вблизи самой стенки. [c.480] Теперь перейдём к вопросу о сопротивлении трубы при турбулентном движении жидкости. Для этого необходимо несколько подробнее рассмотреть вопрос о трении вблизи стенки с учётом того, что вблизи самой стенки проявляется влияние вязкости, тогда как в расчётах по распределению скоростей влияние вязкости не учитывалось. [c.480] МЫХ линий 1 к 2. Для первой прямой постоянные множители в (6.28) имеют значения В = 4,75, А — Ъ,П, а для второй В = 4,16, А = 3,90, причём первая прямая проведена через те опытные точки, которые отвечают течениям с наименьшим влиянием вязкости, и поэтому эту прямую можно экстраполировать и на весьма большие значения числа Рейнольдса. Вторая прямая проведена с учётом опытных точек, относящихся к области средних значений числа Рейнольдса. [c.483] Вернуться к основной статье