ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Диффузия вихревого слоя из "Динамика вязкой несжимаемой жидкости " Для вычисления интеграла (3.2) поступаем следующим образом. Положим - = 1 и обозначим интеграл через У, т. е. [c.316] Правая часть (3.6) обращается в нуль при значении у, отличном от нуля, дважды при = 0 и при t — oo. Следовательно, по теореме Ролля в промежутке от = О до i = оо на каждой прямой у = с интенсивность вихря будет достигать своего экстремального значения и график изменения вихря на этой прямой со временем будет примерно представляться в виде кривой, показанной на рис. 82. [c.318] Если мы зафиксируем момент времени I и будем рассматривать интенсивность вихря (3.6) как функцию только от переменного у, то получим график этой функции, изображённый на рис. 83. Этот график показывает, что на прямой у = 0 интенсивность вихря будет максимальной для любого момента времени, но на основании (3.7) можно видеть, что с течением времени этот максимум будет убывать. Рассмотренное нами явление рассасывания вихревого слоя, имеющего место на оси х, и связанное с ним явление передачи вихря от одного слоя к другому называются диффузией вихревого слоя. [c.318] Уравнение (3.13) совпадает с уравнением одномерной задачи теории теплопроводности, а введённые выше функции источника (3.7) и диполей (3,11) и (3.12) совпадают с соответственными функциями теплового источника и тепловых диполей. [c.319] Вернуться к основной статье