Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама
Если бы не было тела, то в обращённом движении все частицы имели бы скорость и. Благодаря наличию тела произойдёт деформация потока, и частицы будут иметь уже другие скорости. Если размеры тела предполагать небольшими, то новая компонента скорости и будет отличаться от прежней и на малую величину, а две другие компоненты скорости будут вообще малыми. На этом основании в левой части (1.7) можно в слагаемом заменить множитель а на (7, а остальными слагаемыми пренебречь. Таким способом мы и получим дифференциальные уравнения (1.6).

ПОИСК



Обобщённые уравнения с-токса

из "Динамика вязкой несжимаемой жидкости "

Если бы не было тела, то в обращённом движении все частицы имели бы скорость и. Благодаря наличию тела произойдёт деформация потока, и частицы будут иметь уже другие скорости. Если размеры тела предполагать небольшими, то новая компонента скорости и будет отличаться от прежней и на малую величину, а две другие компоненты скорости будут вообще малыми. На этом основании в левой части (1.7) можно в слагаемом заменить множитель а на (7, а остальными слагаемыми пренебречь. Таким способом мы и получим дифференциальные уравнения (1.6). [c.227]
Сопоставляя дифференциальные уравнения (1.6) с дифференциальным уравнением Стокса (1,4) главы V, мы приходим к заключению, что обобщённые уравнения Стокса, введённые Озееном, учитывают лишь частично квадратичные члены инерции. [c.227]
Если первой ступенью развития приближённых методов использования дифференциальных уравнений движения вязкой жидкости считать дифференциальные уравнения Стокса, а второй ступенью — дифференциальные уравнения Рейнольдса для слоя, то уравнения (1.6) Озеена следует считать уже третьей ступенью развития приближённых методов решения отдельных задач движения вязкой несжимаемой жидкости. [c.227]


Вернуться к основной статье

© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте