ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Приближённые уравнения Рейнольдса для смазочного слоя из "Динамика вязкой несжимаемой жидкости " Полученное равенство оправдывает наше предположение (2.2) о том, что порядок отношения скоростей совпадает с порядком отношения толщины слоя к величине среднего радиуса кривизны рассматриваемых поверхностей. [c.194] Полученные дифференциальные уравнения движения вязкой жидкости в тонком слое содержат два безразмерных параметра е и Р. Параметр Е, представляющий собой отношение толщины слоя к среднему радиусу кривизны поверхностей, считается заведомо малой величиной, а Н может и не быть малой. [c.196] Теперь примем, что число Рейнольдса по своему порядку обратно пропорционально значению параметра г в первой степени, т. е. [c.196] На основании полученных равенств (2.13) заключаем, что в тонком смазочном слое наибольшим по своему порядку напряжением будет напряжение давления. Из касательных напряжений наибольшими по своему порядку будут те компоненты напряжений, которые развиваются на площадках, перпендикулярных к оси у, т. ё. на площадках, приблизительно параллельных ограничивающим поверхностям. [c.196] На основании второго уравнения (2.14) мы заключаем, что в тонком смазочном слое давление не изменяется по толщине слоя. [c.196] Возвращаясь в соотношениях (2.13) и уравнениях (2.14) к размерным величинам и присоединяя к ним уравнение несжимаемости. [c.196] Вернуться к основной статье