ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Закон сохранения момента количества движения из "Математические основы классической механики жидкости " Через Тх здесь обозначен вектор с компонентами (Т ) = = е Ту . В силу соотношений (7.1) мы имеем Т = О, и уравнение (7.2) доказано. Верно и обратное утверждение если уравнение (7.2) справедливо для произвольного объема 33, то тензор Т должен быть симметричным. [c.25] Для некоторых жидкостей тензор напряжений оказывается симметричным в силу чисто механических причин, независимо от каких-либо других предположений. Мы отметим, в частности, невязкие жидкости, для которых Т — — р1, и изотропные вязкие жидкости, для которых напряжение является функцией от скорости деформации (п. 59). В этих практически интересных случаях постулат Больцмана является просто тавтологией и уравнение (7.2) может быть получено непосредственно из уравнений движения. [c.26] Можно формально построить механическую систему, для которой тензор Т будет несимметричным примеры таких систем приведены в работе Гамеля [42]. Принцип сохранения момента количества движения в форме (7.2) в этом случае уже несправедлив и нуждается в обобщении. [c.26] Вернуться к основной статье