ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Распространение группы волн в нелинейной среде из "Оптика " Из вывода, проделанного в 125, следует, что представление о группе волн или о световом импульсе, профиль которого не изменяется со временем, имеет физический смысл лишь при выполнении условия Асо ufl. Этому неравенству с помощью соотношения (234.5) можно придать вид Т 2л/(з) . Другими словами, амплитуда А г — ut) должна изменяться значительно медленнее, чем os ы — z/v). [c.830] Причем мы воспользовались соотношением (234.5) и ввели ширину спектра До) импульса до его входа в нелинейную среду. В соответствии с (234.10) нелинейное уширение Ао),, значительно превосходит исходную ширину Ао), если Аф 2я. [c.832] До сих пор не принималась во внимание ограниченность поперечных размеров реальных пучков, и тем самым предполагалось, что на интересующих нас толщинах среды I /ф з ни самофокусировка, ни дифракция еще не проявляются. Если самофокусировка и дифракция точно компенсируют друг друга, то поперечное распределение амплитуды импульса не изменяется по мере его распространения в среде, т. е. собственно к этому случаю и относятся сделанные выше выводы. Если значение мощности превышает пороговое, даваемое соотношением (232.4), то поперечное сечение пучка уменьшается благодаря самофокусировке, и уширение спектра будет протекать более сложным образом. Качественно ясно, что увеличение амплитуды поля, сопровождающее самофокусировку, вызовет еще большее уширение спектра. Следует иметь в виду, однако, что при огромной концентрации энергии, имеющей место в случае сильно развитой самофокусировки, эффективно протекает и ряд других нелинейных процессов — вынужденное рассеяние. Мандельштама—Бриллюэна, вынужденное комбинационное рассеяние и др. [c.832] Вернуться к основной статье