ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Одномерное прямолинейное движение сжимаемого вязкого газа. Движение внутри скачка уплотнения. Понятие о толщине скачка из "Механика жидкости и газа " Имеем замкнутую систему пяти уравнений с пятью неизвестными и, р, [J, [ ., i. Исследуем интегралы этих ура внений, конечные при л = со. [c.511] Предположим, что ц I или, согласно принятому обозначению. [c.513] рассматриваемое пе тривиальное решение системы (49) представляет не что иное как переход от сверхзвукового движения к дозвуковому в прямолинейном одномерном, потоке вязкого сжимаемого газа. Нетрудно убедиться в том, что не только числа М, но и температуры, плотности и давления на бесконечности вверх п вниз по течению связаны между собою теми же соотношениями, что в теории прямого скачка уплотнения, изложенной в гл. IV для газа без внутреннего трения. Разница здесь в том, что в идеальном газе скачок уплотнения представлял некоторую нормальную к линиям тока поверхность разрыва элементов движущегося газа, причем само явление скачка приходилось рассматривать как предельное образование. [c.513] Фактическое выполнение квадратур зависпт от значения показателя степени и в законе связи между коэффициентом вязкости и температуры или теплосодержания. [c.515] С точки зрения изложенной только что теории становится ясной причина указанного еще в гл. IV возрастания в скачке уплотнения энтропии. Прирост энтропии служит указанием на наличие в области перехода сверхзвукового потока в дозвуковой потерь механической энергии, превращающейся за счет внутреннего трения в тепло. Общая формула диссипируемой в тепло энергии при движении вязкого сжимаемого газа будет выведена в следующем параграфе. [c.515] Тот факт, что толщина скачка уплотнения имеет порядок длины свободного пробега молекулы, может вызвать сомнение в возможности вообще пользоваться в этом случае обычными уравнениями движения вязкого сжимаемого газа. [c.515] Вернуться к основной статье