ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Нелинеаризированные уравнения движения идеального сжимаемого газа. Переход в плоскость годографа. Уравнения Чаплыгина из "Механика жидкости и газа " Линеаризированные уравнения движения сжимаемого газа могут быть использованы для приближенного исследования обтекания до-и сверхзвуковым потоком тонкого, мало изогнутого крыла при малых углах атаки. [c.334] Сделанный вывод об увеличении в отношении 1 V 1—коэффициента давления р при переходе от движения с числом Моо = О к движению с данным значением Мш можно также интерпретировать как увеличение коэффициента давления в несжимаемом газе за счет увеличения ординат верхней и нижпей поверхностей обтекаемого тонкого крыла и, соответственно, угла атаки потока. [c.336] Предыдущее рассуждение было основано на предположении, что поток повсюду дозвуковой и что, кроме того, допустима его линеаризация, т. е. имеет место малость величин и, р, р и др. Не останавливаясь на количественной стороне вопроса, укажем, что чем ближе будут условия обтекания расс.матриваемого профиля к условиям линеаризации потока, тем при ббльших Мсо 1 поток будет повсюду дозвуковым — местное значение числа М во всем потоке будет меньшим единицы (М 1). [c.336] Строго говоря, применение формулы (34) для всей поверхности профиля допустимо лишь прн безударном входе на тонкую, мало искривленную дужку и плавном сходе потока с задней ее кромки. [c.336] Как видно из рисунка, при сравнительно небольшик значениях числа Мсо совпадение только что изложенной простейшей теории с опытом вполне удовлетворительно при больших значенияк числа Мс намечаются принципиальные расхождения кривых. [c.337] Характеристики (линии возмущения) АА и ААд, проведенные через переднюю кромку А, отделяют невозмущенный плоскопараллельный поток слева от крыла. Поток, расположенный за характеристиками ВВ и ВВ , проведенными через заднюю кромку В, также плоскопараллелеп. Между эгими крайними линиями возму]цения находится поток, возмущенный поверхностью крыла, причем вдоль каждой из полос между двумя бесконечно близкими характеристиками поток одинаков с потоком в непосредственной близости к соответствующему элементу поверхности крыла. [c.338] Согласно второй из формул (27), будем иметь для верхней (в. п.) и нижней (н. п.) поверхностей (здесь штрих обозначает производную от по ху. [c.338] Из формул (37) можно сделать следующие два основных вывода 1) в линеаризированной теории тонкого крыла коэффициент подъемной силы не зависит от формы крыла, а только от угла атаки и числа Моо набегающего потока 2) в отличие от дозву- нового потока, тело, находящееся в сверхзвуковом потоке идеального газа, испытывает сопротивление] это сопротивление называют волновым. [c.339] Коэффициент волнового сопротивления пластинки пропорционален квадрату угла атаки. [c.340] В предыдущем параграфе рассматривались лишь те простейшие случаи до- и Сверхзвуковых течений, которые приводили к возможности использования линеаризированных уравнений движения. Малость возмущений, создаваемых обтекаемыми телами, позволяла отбрасывать вторые и старшие степени, а также произведения возмущенных элементов потока и их производных. При обтекании крыловых профилей сравнительно большой толщины и вогнутости уже нельзя пользоваться линеаризированными уравнениями и граничными условиями, а приходится обращаться к общим, нелинеаризированным уравнениям течения сжимаемого газа. [c.340] Диссертация С. А. Чаплыгина содержит изложение ряда применений предыдущих уравнений к расчету струйных обтеканий тел. Д71Я решения этой задачи устанавливаются общие разложения в ряд, которые позволяют непосредственно судить о влиянии сжимаемости газа при дозвуковом течении на струйное обтекание тел. Отсылая интересующихся к оригиналу, обратимся к рассмотрению другой задачи — о дозвуковом безотрывном обтекании крылового профиля. [c.344] Вернуться к основной статье