ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Поле ускорений. Разложение ускорения частицы на локальную и конвективную составляющие из "Механика жидкости и газа " Ири лагранжевом представлении движения (31) ускорение индивидуальной частицы легко находится повторным дифференцированием по времени согласно формулам (32). Следуя Эйлеру, необходимо найти распределение в пространстве ускорений всех частиц жидкости, т. е. поле ускорений для этого надо объединить лагранжев и эйлеров. методы, иными словами, с одной стороны, следить за индивидуальной жилкой частицей, с другой, принять во внимание наличие заданного поля скоростей, т. е. распределение скоростей в пространстве, в котором движется точка. [c.53] Рассмотрим изменение (1 скорости данной индивидуальной частицы М за время или, как иногда для краткости говорят, инди-видуальное изменение скорости частицы. [c.53] По заданному полю скоростей (33) и формулам (40) ускорение легко вычисляется. [c.54] Локальная часть ускорения равна нулю при стационарности скоростного поля, конвективная часть равна нулю, если поле однородно. Предположим, например, что жидкость участвует, как одно целое, в ускоренном поступательном движении, при котором скорости всех ее точек в любой момент равны между собой, но меняются во времени в этом случае конвективное ускорение равно нулю и полное ускорение сводится к локальному. [c.55] Предположим теперь, что в покоящейся жидкости или жидкости, движущейся поступательно и равномерно, т. е. и в том и другом случае в однородном скоростном поле, мгновенно возникают ускорения, как это имеет, например, место при явлениях удара тела о поверхность жидкости, при начале движения тела в неподвижной жидкости и др. В этом случае ускорение сведется к локальному и только после того, как от действия локальных ускорений возникнет неоднородность поля скоростей, появится конвективное ускорение. Указанное соображение упрощает рассмотрение мгновенных явлений и лежит в основе теории удара. [c.55] Вернуться к основной статье