ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Экспериментальные данные о распространении света в одноосных кристаллах из "Оптика " После общих соображений, изложенных в предыдущих параграфах, рассмотрим более детально характер распространения света в одноосном кристалле, опираясь на данные наблюдения. Так как мы наблюдаем непосредственно за поведением луча (а не нормали к волне), то выводы наши относятся к лучевой поверхности. Для целей такого рассмотрения заставим свет проходить не через естественный кристалл, а через пластинки исландского шпата, вырезанные определенным образом относительно оси. [c.512] Случай /. Пластинка вырезана перпендикулярно к оптической оси. Рассмотрим преломление света в такой пластинке при разном его падении относительно оптической оси. [c.512] Случай //. Пластинка вырезана параллельно главной оси. [c.513] Опыт с преломлением света в такой пластинке показывает следующее. [c.513] Построение преломленных лучей показывает, что в этом случае в отрицательном кристалле необыкновенный луч преломляется силь нее, чем обыкновенный (в положительном — наоборот). [c.514] Луч о (рис. 26.18) после преломления остается в плоскости падения, но луч е из нее выходит. Скорость луча о не зависит от направления, скорость луча е зависит от него. Изобразить направления колебаний и направление оси в этом случае на плоском чертеже затруднительно. [c.514] Оба луча one (рис. 26.19 и 26.20) остаются в плоскости падения. Колебания в обыкновенном луче о перпендикулярны к главной плоскости, т. е. лежат в плоскости падения и, как всегда, при любом направлении луча оказываются перпендикулярными к оси. Колебания в необыкновенном луче е лежат в главной плоскости, т. е. перпендикулярны к плоскости падения. Как видно из чертежа, в этом случае колебания в необыкновенном луче при любом его направлении оказываются параллельными оси, т. е. в данном случае показатель преломления для необыкновенного луча не зависит от направления и равен 1,486. Обе поверхности волны рассекаются плоскостью падения по окружности. [c.514] ТО в случае, показанном на рис. 26.16, расположение необыкновенного и обыкновенного лучей изобразится точками Сд и о (рис. 26.21). При вращении пластинки вокруг нормали N положение обыкновенного луча о остается неизменным, как и для изотропной пластинки. Положение же следа необыкновенного луча е меняется. При повороте пластинки в положение, соответствующее рис. 26.18, конец е выходит из плоскости Мо, и его расположение изобразится точкой е (см. рис. 26.21). При дальнейшем повороте до положения, показанного на рис. 26.19, луч е окажется вновь в плоскости Мо, но по другую сторону о, в положении, отмеченном точкой вс] дальнейшее вращение вновь выводит е из плоскости Мо, и при повороте на 180°, когда восстанавливается расположение рис. 26.16, луче вновь приходит в положение е , описав около о полный круг. При дальнейшем вращении явления повторяются. Таким образом, при полном повороте пластинки вокруг нормали луч е дважды описывает окружность вокруг точки о, четыре раза проходя через плоскость падения (два раза по одну сторону от точки о и два раза по другую сторону от нее). [c.515] Вернуться к основной статье