ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Восстановление изображения точечного источника из "Анализ деформаций непрозрачных объектов методом голографической интерферометрии " Первый член описывает ту часть восстановленной волны, которая была просто передана и не подвергалась дифракции. Остальные два члена соответственно описывают предметную волну и сопряженную ей поэтому они и названы исходным волновым полем волновым полем прямого изображения) и волновым полем сопряженного изображения. [c.44] Откуда видно, что эта волна идентична первоначальной волне, исходящей из источника Р, за исключением лишь того, что она распространяется в направлении, противоположном первоначальному. Следовательно, так как исходная волна являлась волновым фронтом, расходящимся из точки Р, сопряженным ему будет сходящийся волновой фронт, который сходится в фокусе Р. Это явление можно сравнить с прокручиванием пленки в обратном направлении во время показа художественного фильма [3.26, с. 1087 или 3.27, с. 73]. [c.44] Рассмотрим два специальных случая восстановления. [c.44] Эти два способа получения, изображения являются единственными, при которых восстанавливающее волновое поле идентично предметному волновому полю или ему сопряженному. Это свойство имеет место для любой точки поверхности голограммы и не зависит от геометрии оптической схемы. Во всех других случаях, восстановленные волновые фронты отличаются от предметных волн, как это видно из выражения (3,2). В п. 3.2 более детально ознакомимся с аберрацией. [c.45] Теперь остановимся на тех допущениях, которые до сих пор использовали. 1. Линейность кривой Т =,/( ) является аппроксимацией и в некоторых случаях несостоятельна [3.31 —3.38]. [c.46] Вернуться к основной статье