ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Принципы образования изображения в голографии из "Анализ деформаций непрозрачных объектов методом голографической интерферометрии " За последнее время голография превратилась в обширную дисциплину, которая находит себе многочисленные применения, что становится очевидным из обозрения [3.1], недавно опубликованного Д. Габором, изобретателем этого метода [3.2—3.4]. Уже имеется большое число работ как по вопросам общей тео-р голографии, так и по ее оптическим основам [3.5—3.20]. Дополнительная информация, касающаяся оборудования, фотографических материалов и лазеров, может быть найдена в [3.21—3.25]. [c.41] В этой главе рассмотрим, как формируются голографические изображения и особенно где они формируются. Сначала проанализируем случай стандартной (обычной) голографии, когда при восстановлении изображения используется та же оптическая Схема, что и при записи. Затем определим изменения, которые происходят с точечным изображением в результате модификации оптической схемы на стадии восстановления голограммы. Наконец, рассмотрим общие принципы голографии с точки зрения исследования интерференционных полос, которое будет приведено в гл.4. [c.41] В этом параграфе, прежде всего, рассмотрим проблему записи и восстановления изображения точечного источника, поскольку это понадобится в дальнейшем, а затем получение изображения всего предмета и нескольких предметов. [c.41] Для того чтобы записать не только амплитуду, но и фазу предметной волны, добавим опорную волну, излучаемую точечным источником Q, причем эта волна имеет такую же длину и когерентна с первой (когерентность означает способность волн интерферировать). [c.42] Из этой формулы видно, что изменение фазы предметной волны выражено теперь через изменение интенсивности суммарного светового поля. [c.43] В течение времени экспонирования фотографическая пластинка получает энергию или экспозицию Е — 1х. После проявления амплитудный коэффициент пропускания Т фотопластинки пропорционален Е лишь при условии, что использовался линейный интервал на кривой Т = f E) (рис. 3.2), т. е. при условии, что Е отклоняется не на очень большую величину от своего среднего значения Ео. Это получают за счет придания двум волновым фронтам различных амплитуд интенсивность опорной волны должна быть приближенно постоянна на всей фотопластинке, тогда как интенсивность предметной волны должна быть гораздо меньше, т. е. [c.43] Вернуться к основной статье