ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Интерферометр Рэлея Измерение углового диаметра звезд из "Оптика " Дифракция от двух щелей, облегчающая переход к рассмотрению дифракционной решетки, имеет и непосредственный интерес по тем применениям, которые она получила в разных физических измерениях. [c.193] Главный недостаток прибора состоит в том, что при довольно значительном расстоянии между щелями в экране АВ, необходимом для помещения двух трубок Р-2, дифракционная картина получается в виде очень тесно расположенных полос, для наблюдения которых требуются сильное увеличение и специальные приспособления для точного измерения смещения полос. Впрочем, в современном выполнении рефрактометр Рэлея является удобным техническим прибором. [c.194] Пусть имеются две звезды на угловом расстоянии б друг от друга, столь малом, что в фокальной плоскости телескопа изображения этих звезд различить невозможно. Если объектив телескопа прикрыт щитом с двумя щелями на расстоянии О друг от друга, то от каждой звезды будет получена дифракционная картина в виде мелких ярких полосок. [c.194] Система полос от каждого из двух источников сдвинута друг относительно друга на угловое расстояние б. Центральная полоса Р(у сдвинута относительно ближайшей полосы своей системы на угловое расстояние ср, определяемое из условий Пз1п ср = к или Ф == к/О. Меняя расстояние между щелями О, можно изменять угол ф. Легко видеть, что когда ф = 20, т. е. когда максимумы одной системы интерференционных полос приходятся на минимумы другой, видимость этих полос наихудшая полосы исчезают. [c.194] ПИЯ между звездами или углового диаметра звезд. [c.195] метод позволяет определить также и угловой диаметр источника света (ср. также 41). [c.195] Последнее заключение непосредственно вытекает и из расчетов степени пространственной когерентности, выполненных в 22. Видимость интерференционных полос в опыте Юнга, модификацией которого является метод Майкельсона, равна степени когерентности колебаний в плоскости щелей, расположенных на расстоянии О. Согласно соотношению (22.24), степень когерентности обращается в нуль, если 0 = Х/О (принято во внимание изменение обозначений), что совпадает с предыдущим выводом. [c.195] Указанным методом Майкельсон в начале 1920 г. измерил угловое расстояние между компонентами двойной звезды Капеллы, оказавшееся равным 0,042 . При помощи этого прибора можно было даже проследить орбитальное движение звезд друг относительно друга, ибо в зависимости от положения звезд должны быть соответствующим образом ориентированы и щели на объективе. [c.196] Схематическое изображение интерферснционноГ картины для источника с угловым диаметром 6. Угол (р = Х/ ) определяется расстоянием между щелями. [c.196] Указанные обстоятельства, затрудняющие получение стабильной интерференционной картины, оказываются несущественными в близком по схеме методе Брауна и Твис-са (1958 г.). [c.197] Изображение одиночной звезды в приборе Майкельсона. [c.197] Параллельные черные линии представляют собой результат интерференции световых пучков, отраженных от двух зеркал они пересекают дифракционное изображение звезды в объективе телескопа, прикрытом экраном О (см. рис. 9.13). При соответствующем раздвшке-нии зеркал 1 и интерференционные полосы исчезают, и остается дифракционное изображение звезды. [c.197] Важной чертой метода Брауна н Твнсса является значительно меньшая чувствительность измерений к небольшим неточностям в перемещении приемников света, равно как и к нестабильности атмосферы, чем в интерференционном методе Майкельсона. Это обстоятельство позволило создать прибор, в котором расстояние О может доходить до 180 м и который позволяет измерять угловые диаметры звезд вплоть до 0,0005. [c.198] Принцип измерения диаметра звезд был применен (Зигмонди) также для измерения субмикроскоиических частиц, размер которых не позволяет непосредственно различать их в микроскоп. И в этом случае диафрагма с двумя щелями, вырезающая пучки лучей, поступающие от наблюдаемой частицы в объектив микроскопа, создает в поле зрения дифракционную картину, так что частицы представляются в виде светлых полосок, параллельных линии, соединяющей щели, и испещренных максимумами. Раздвигая щели, добиваемся исчезновения дифракционных максимумов и таким образом определяем поперечник частицы, параллельный линии О. Поворачивая диафрагму, можно найти размеры частицы во всех направлениях. [c.198] Вернуться к основной статье