ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Влияние размеров источника света из "Оптика " На рис. 9.5 показаны положения главных максимумов от краев источника, которые располагаются по обе стороны главного максимума от центральной С точки на-щего источника на угловых расстояниях а. Промежуточные точки источника дают максимумы, располагающиеся между Л и Б. Если щель широкая, так что ф = = Х/Ь значительно меньще а, то изображение источника геометрически почти подобно источнику и лишь по краям окаймлено слабыми дифракционными полосами (вторичные максимумы). По мере уменьшения ширины щели ф увеличивается, приближаясь к а. Изображение источника становится более расплывчатым, и дифракционное уширение составляет все большую и большую часть геометрической ширины изображения. При очень узкой щели, т. е. при ф, значительно большем а, дифракционное уширение становится значительно больше, чем геометрическая ширина изображения, так что наблюдаемая картина мало отличается от картины, даваемой точечным источником. [c.180] Дифракционные картины, наблюдаемые в этих случаях, показаны на рис. 9.6. При ф а пунктирная кривая, представляющая картину точечного источника, будет практически сливаться со сплошной кривой, дающей картину от источника шириной 2а. [c.180] Влияние размеров источника света на дифракционную картину можно выяснить иным способом, основанным на представлении о частичной пространственной когерентности излучения (см. 22). [c.180] Сплошная линия — изображение источника, пунктирная линия — изображение точки, расположенной в центре источника, а — широкая щель, ф — Х/Ь а б — более узкая щель, ф = Х/Ь = а б — узкая щель, ф — Х/Ь а. [c.181] Х/2/ког = 2а, т. е. будет совпадать с угловыми размерами источника (см. рис. 9.6, а). Таким образом, применение понятия частичной пространственной когерентности света приводит нас к уже полученным выводам, что было, разумеется, заранее очевидно. [c.182] Вернуться к основной статье