ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Интерференционные приборы с многократно разделенными световыми пучками из "Оптика " До сих пор мы имели дело только с двумя интерферирующими лучами, когда встречались только две волны с некоторой разностью фаз. [c.136] Однако в случае плоскопараллельной пластинки следует принять во внимание многократное отражение света от ее поверхности, ибо и все вторичные когерентные пучки окажутся параллельными друг другу и будут интерферировать, давая полосы равного наклона, локализованные в бесконечности. [c.136] Разность хода двух соседних вышедших из пластинки пучков равна 2dn osr, где d — толщина пластинки, п —показатель преломления вещества пластинки иг — угол преломления. [c.136] Так как dun — постоянные, то, очевидно, наблюдаемые полосы соответствуют заданному значению г, а следовательно, и i, т. е. являются полосами равного наклона. [c.136] Конечно, следует принять во внимание, что интенсивности пучков 1, 2, 3,. .. неодинаковы. Действительно, пусть, например, коэффициент отражения равен 0,05, т. е. только 5% падающего света отражается, а 95% проходит. В таком случае интенсивность пучка 1 будет составлять 5% от интенсивности падающего, интенсивность пучка 2—4,5%, а интенсивность пучка 3 — всего лишь около 0,01%. Другими словами, третий и следующие пучки практически отсутствуют. В зависимости от значения коэффициента отражения число дучей, интенсивность которых еще достаточно велика (число эффективных лучей), возрастает й, следовательно, в образовании интерференционной картины активное участие принимает тем большее число лучей, чем больше коэффициент отражения. [c.136] Выразив разность хода в длинах волн (А = 2dn os г = тк) или разность фаз в долях 2я (ф = 2ят, где целая часть от m — порядок интерференционной полосы), найдем, что максимумы интенсивности соответствуют целым значениям т, а минимумы — полу-целым значениям т (sin /аф = sin nm обращается в 0 при т йелом и в I при т полуцелом) промежуточные значения т соответствуют направлениям на участки между максимумами и минимумами. Таким образом, минимум лежит посредине между двумя максимумами. [c.137] Условия, обеспечивающие интерференцию многих близких по интенсивности пучков, осуществлены в двух приборах. [c.137] В хороших приборах поверхность пластинок делают плоской с точностью до 1/200 длины волны. Внутренние поверхности пластинок (между которыми заключается слой воздуха) серебрят или покрывают каким-либо другим металлом с целью обеспечить достаточно высокий коэффициент отражения лучей. Интерференционная картина получается в виде колец равного наклона (рис. 7.5), ибо на эталон направляют расходящийся пучок света от широкого источника (на рис. 7.4 представлен ход одного из лучей этого пучка). Порядок интерференции определяется расстоянием между пластинками (от 1 до 100 мм, в специальных эталонах — значительно больше, до 1 м). В соответствии с этим наблюдаемые порядки интерференции очень высоки. При = 5 мм /и 20 000. [c.139] В прежних моделях интерферометр Фабри — Перо снабжался приспособлением, позволяющим менять расстояние между зеркалами. Это осуществляется примерно так же, как и в интерферометре Майкельсона. Само собой разумеется, что в раздвижном интерферометре не удается осуществить той высокой точности, которая возможна с эталонами. Поэтому для точных измерений предпочитают пользоваться набором эталонов с кольцами разной толщины между зеркалами. [c.139] При хорошем и свежем металлическом покрытии можно иметь А не больше 1%. В таком случае при R = 90%, Т = 9% /max составляет 80% от интенсивности падающего света при/ = 95%, Т = 4% /max 65%. На практике при металлических покрытиях обычно /max имеет меньшее значение. При многослойных диэлектрических покрытиях удается получить лучшие значения для /так, чем при металлических покрытиях. [c.140] Возможность варьировать в эталоне Фабри—Перо значения R и Л, а также толщину воздушной прослойки делает этот прибор крайне гибким инструментом, представляющим большие преимущества по сравнению, например, с пластинкой Люммера—Герке. [c.141] Разница в углах сильно преувеличена. [c.141] Обычно пластинка Люммера—Герке имеет толщину от 3 до 10 мм, и угол г не очень сильно отличается от 45°. Таким образом, т есть число, выражаемое десятками тысяч в пластинке Люммера— Герке наблюдаются интерференционные полосы весьма высокого порядка. [c.142] Вернуться к основной статье