ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Рассеяние звука из "Теоретическая физика. Т.4. Гидродинамика " Если на пути распространения звуковой волны находится какое-либо тело, то происходит, как говорят, рассеяние звука наряду с падающей волной появляются дополнительные (рассеянные) волны, распространяющиеся во все стороны от рассеивающего тела. Рассеяние звуковой волны происходит уже благодаря самому факту наличия тела на ее пути. Кроме того, под влиянием падающей волны само тело приходит в движение это движение в свою очередь обусловливает некоторое дополнительное излучение звука телом, т. е. некоторое дополнительное рассеяние. Однако, если плотность тела велика по сравнению с плотностью среды, в которой происходит распространение звука, а его сжимаемость мала, то рассеяние, связанное с движением тела, представляет собой лишь малую поправку к основному рассеянию, обусловленному самим наличием тела. Этой поправкой мы будем в дальнейшем пренебрегать и потому будем считать рассеивающее тело неподвижным. [c.417] Рассеяние принято характеризовать его эффективным сечением (или просто сечением) da. Оно определяется как отношение средней (по времени) рассеиваемой в данном элементе телесного угла энергии к средней плотности потока энергии в падающей волне. Полное сечение о равно интегралу от da по всем направлениям рассеяния, т. е. равно отношению полной интенсивности рассеяния к плотности падающего потока энергии. Сечение имеет, очевидно, размерность площади. [c.419] Для монохроматической падающей волны среднее значение квадрата второй производной от скорости но времени пропорционально четвертой степени частоты. Таким образом, сечение рассеяния звука телом, размеры которого малы по сравнению с длиной волны, пропорционально четвертой степени частоты. [c.419] Здесь (а также ипже в задачах 3, 4) предполагается, что плотность ро шарика велика по сравнен по с плотностью р газа в противном случае надо учитывать увлечение шарика действуюаи1мн на него со стороны колеблющегося газа силами давления. [c.420] Эти формул . применимы лишь постольку, поскольку стоксова сила трения мала по сравнению с инерционными силами, т. е, r R -С Мш, где М — = 4я/ Ро/3 — масса шарика п противном случае становится существенным увлечение шарика вязкими силами. [c.421] Вернуться к основной статье