ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Подъёмная сила тонкого крыла из "Теоретическая физика. Т.4. Гидродинамика " Это условие заключается в требовании, чтобы скорость жидкости не обращалась в бесконечность на острой задней кромке крыла напомним в этой связи, что при огибании угла идеальной жидкостью скорость в вершине угла обращается, вообдце говоря, в бесконечность по степенному закону (задача 6 10). Можно сказать, что поставленное условие означает, что струи, стекающие с обеих сторон крыла, должны плавно смыкаться без того, чтобы поворачивать вокруг острого угла. Естественно, что при выполнении этого условия решение задачи о потенциальном обтекании приведет к картине, наиболее близкой к истинной, при которой скорость везде конечна, а отрыв происходит лишь у самой задней кромки. Решение становится г[осле этого вполне однозначным и, в частности, определяется и нужная для вычисления подъемной силы циркуляция Г. [c.261] Существенную часть силы сопротивления, испытываемой хорошо обтекаемым крылом (конечного размаха), составляет сопротивление, связанное с диссипацией энергии в тонком турбулентном следе. Это сопротивление называют индуктивным. [c.261] В 21 было показано, каким образом можно вычислить связанную со следом силу сопротивления, рассматривая движение жидкости вдали от тела. Полученная там формула (21,1), однако, в данном случае неприменима. Согласно этой формуле сопротивление определяется интегралом от Vx по площади сечения следа, т. е. расходом жидкости через сечение следа. Но ввиду тонкости следа за хорошо обтекаемым крылом этот расход в данном случае мал, и в рассматриваемом ниже приближении им можно вовсе пренебречь. [c.261] Во избежание недоразумений отметим, что тот факт, что при изменении единиц измерения длины стоящий под знаком интеграла логарифм увеличивается на постоянную, несуществен. Действительно, интеграл, отличающийся от написанного тем, что в нем вместо 1п г —г 1 стоит onst, все равно равен нулю, так как краях следа Г обращается в нуль). [c.264] Здесь выполнено условие Г = О на концах крыла, т. е. при z Q,l или 0 = О, п. [c.265] Определить минимлльное значение индуктивного сопротивления, которое может быть достигнуто при заданных подъемной силе и размахе крыла 1=1. [c.266] Если длина размаха достаточно велика, то движение жидкости вокруг каждого сечсния крыла приближенно соответствует плоскому обтеканию бесконечно длинного крыла с таким профилем сечения. В этом случае можно утверждать, что распределение (2) циркуляции осуществляется при эллиптической в плане (в плоскости х, г) форме крыла с полуосями 1x14 и lj2. [c.266] Эти свойства (для каждого из распределений v и v+ в отдельности) не противоречат уравнениям непрерывности и потенциальности, и ввиду линейности задачи эти распределения можно искать независимо друг от друга. [c.267] Вблизи закругленной передней кромки (т. е. при 2- 0) это выражение, вообще говоря, обращается в бесконечность, что связано с непригодностью в этой области рассматриваемого приближения. Вблизи же задней заостренной кромки (т. е. при г а) первый член в (48,6) конечен второй же член хотя, вообще говоря, и обращается в бесконечность, но лишь логарифмическим образом ). Эта логарифмическая особенность связана с характером принятого здесь приближения и исчезает при более точном рассмотрении никакой же степенной расходимости, в согласии с условием Чаплыгина, на задней кромке не оказывается. Выполнение этого условия достигнуто соответствующим выбором нсиользованной выше функции g(z). [c.269] Отметим, что сюда входит только сумма функций h и 2- Можно сказать, что подъемная сила не изменится, если заменить тонкое крыло изогнутой пластинкой, форма которой задается функцией (Si+ 2)/2. [c.269] Вернуться к основной статье