ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Начала квантовой механики из "Гиперреактивная механика " Среди обилия всевозможного материала но основам квантовой механики для целей предварительного, но необходимого знакомства с ней была отобрана лишь небольшая, чисто понятийная часть. Это знакомство, конечно же, можно продолжить на более обстоятельном уровне, погрузившись в изучение известных курсов. Можно порекомендовать, например, такие книги [17, 21, 38-44, 47, 55, 63, 72, 79, 85, 104, 116, 118, 128, 146, 163, 191, 197, 200, 213, 217, 217, 218, 223, 227, 228, 231, 241, 272, 283, 304, 313, 323, 347, 350, 353, 356, 361, 375, 398, 399, 418]. Мы же при своем изложении будем опираться, главным образом, на схемы и конструкции ряда известных работ [40, 191, 304, 361]. [c.457] Тем не менее хотелось бы, предваряя именно Приложение 3, затронуть такой важный аспект квантовой теории, как ее принципиальное отличие от классической механики, которая зиждется на абсолютизации процесса полного и исчерпываюш его описания состояния движения механической (физической) системы. [c.457] Квантовомеханический способ описания явлений при решении задачи об определении поведения квантовой системы основывается на вероятностной (статистической) возможности этой системы потенциально реализоваться в данном поведении. Такая возможность, как показывают квантовая теория и практика наблюдений различных эффектов в микромире, суш ествует у системы при данных условиях и объективно отражается в соответствуюш ем вероятностном (статистическом) распределении. Соотношения неопределенностей (В. Гейзенберг, 1927 г.) показывают, что в квантовой механике неопределенность положения частицы и ее импульса такова, что частица по своей природе не допускает одновременной локализации в координатном и в импульсном пространстве [361]. Тем самым привычные для классической механики представления о траектории частицы в квантовой механике утрачиваются. [c.457] Это описание продолжается в П3.2, посвященном различным вопросам физической интерпретации операторов. Дается понятие оператора полной энергии системы (гамильтониана), вводятся квантовые скобки Пуассона и поясняется оператор дифференцирования по времени. Говорится также и о матричном представлении физических величин. Среди операторов физических величин рассматриваются базовые операторы радиуса-вектора, потенциальной и кинетической энергии, импульса, углового момента, инверсии. [c.458] Последний П3.4 Приложения 3 вводит в область изучения различных типов квантовомеханического движения. Это наиболее простые и распространенные типы движений в однородном силовом поле, в потенциальной яме, сквозь потенциальный барьер и колебания под действием квазиупругой силы (квантовый гармонический осциллятор). Во всех случаях даются решения уравнений Шредингера, акцентируется внимание на энергетическом аспекте квантовомеханического описания, отмечаются важнейшие свойства исследуемых движений. [c.458] Вернуться к основной статье