ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Поля и движение заряженных осколков деления из "Гиперреактивная механика " Целью этого параграфа является вывод полевых уравнений и уравнений движения заряженных осколков (агрегированных частиц с внутренней ядерной структурой), образуюш ихся в результате цепной ядерной реакции деления. Эти сложные, агрегированные частицы можно рассматривать как многократно ионизованные положительные ионы по причине срыва электронов оболочки атома делящегося веш ества (см. Приложение 4). [c.278] Лля определения электромагнитного поля осколков деления будем придерживаться методологии, изложенной в работе [102], и исходить в своем анализе из микроскопических уравнений поля единичных частиц (9.19). Лля этого к индексу i добавим индекс к. Вместо вектора Ri возьмем вектор Яы и разложим его на сумму двух векторов Я = Як+гы, где к — индекс осколка, i — индекс частицы данного осколка. Як — координата некоторой фиксированной точки (ядра) к-то осколка, Tki — внутренняя координата /сг-ой частицы (ее положение) по отношению к фиксированной точке к-то осколка. [c.279] Однако в отличие от работы [102] здесь надо иметь в виду, что рассматриваемые заряженные сложные частицы-осколки не являются стабильными комплексами , а представляют собой сильно неустойчивые группы частиц, подверженных ярко выраженному мгновенному радиоактивному распаду (/3 -распадв сопровождении 7-излучения). Радиоактивная нестабильность осколков деления в свою очередь приводит к своеобразной и вместе с тем достаточно сложной деформации уравнений электромагнитных полей и движения этих агрегированных частиц. Наша задача, таким образом, заключается в том, чтобы уловить характерную особенность радиоактивного распада данных нестабильных частиц и получить корректную с математической и физической точек зрения запись этих уравнений. [c.279] Прежде чем приступить к синтезу уравнений, обсудим еш е один важный момент теории. Проблема классической нерелятивистской электродинамики — учет радиоактивной неустойчивости заряженных частиц. Хорошо известно, что в этом случае, т. е. когда принимаются во внимание лишь члены до первого порядка по 1/с включительно, учесть эффект радиационного 7-излучения (затухания) не удается. Этот эффект, вызванный минус-полем (запаздываюш им полем) частицы, в нерелятивистском случае исчезаюш е мал. В связи с изложенным постараемся при выводе уравнений учесть эффект только зарядового радиоактивного распада без учета радиационного 7-излучения. [c.279] Очевидно, что величина Zk (9.26) совпадает с зарядовой величиной первоначального протонного заряда осколка. Тем не менее для учета эффекта радиоактивного распада ядра к-то осколка необходимо воспользоваться разложением (9.26). [c.280] Далее будем считать, что решения и уравнений поля можно аппроксимировать сходяш имися рядами по параметру гы / Ек — Е 1, Т.е. размер осколка R i меньше расстояния ае от точки наблюдения R до фиксированной точки (ядра) Rk к-го осколка. [c.280] Здесь вектор т носит название вектора намагничивания. [c.282] Отметим, что в уравнениях (9.28), (9.36) слагаемые U- и 5 , u- (9.31), (9.38) можно ассоциировать с опережающим и запаздывающим полями в релятивистской и плюс- и минус-полями в квантовой электродинамике [17, 36, 37, 102]. Величины U- представляют собой собственные поля заряженных ядер всех осколков, а 5 , U- — деформацию общего поля, вызванную эффектом радиоактивного / -распада ядер всех осколков. [c.282] Величины (5 и 7, определяемые равенствами (9.40), можно по аналогии с электродинамическими стандартами назвать плотностями осколочного заряда и тока соответственно. [c.282] В самом деле, формула (9.41) следует, если величину дQ/дt из первого соотношения системы (9.40) вычислить с помощью равенства (9.34), а затем воспользоваться вторым соотношением системы (9.40). [c.282] Величины р (9.30) и т (9.37) в соответствии с принятыми электродинамическими стандартами могут быть названы осколочными электрическим и магнитным поляризационными плотностями. [c.282] Перейдем к составлению уравнений динамики заряженных осколков деления при наличии испускания электронов, возникающих в результате радиоактивного / -распада. [c.283] Для описания движения к-го осколка с массой fhk и координатой центра масс Rk, т.ч. [c.284] Таким образом, уравнение (9.50) представляет собой уравнение движения к-го осколка в электромагнитном поле других осколков и внешних источников. [c.285] Важно отметить, что уравнение (9.50) наряду с традиционными слагаемыми в правой части, составляющими силу Лоренца, содержит также и слагаемые, составляющие силу, связанную с радиоактивным зарядовым излучением ядер в осколках деления (учет / -зарядного излучения или радиоактивного электродинамического эффекта). [c.285] В следующем параграфе будет осуществлен вывод так называемого уравнения энергии для осколков деления с зарядовой радиоактивностью, а именно уравнения, в соответствии с которым полная производная по времени от энергии системы равна короткодействующим и дальнодействующим вкладам, содержащим мощностные составляющие различных сил. [c.285] Вернуться к основной статье