ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Ядерная электродинамика и элементы кибернетической физики Нерелятивистская модель ядерной электродинамики из "Гиперреактивная механика " Аналитическую динамику для гинердвижения релятивистской материальной точки можно записать в нескольких вариантах, причем речь идет о записи одних и тех же уравнений в лагранжевой и гамильтоновой формах, но в разных функциональных обозначениях. [c.255] Дело в том, что одни и те же понятия (например, масса, кинетическая энергия, импульс и некоторые другие) и выражения для них имеют в стандартном, так сказать, каноническом и в релятивистском случаях разную запись соответствующих терминов и обозначений. [c.255] Эта путаница в обозначениях и терминологии приводит подчас к разным интерпретациям одних и тех же динамических законов, досадно противоречивым выводам. Сошлемся в этой связи лишь на две работы [286, 390], где лагранжева и гамильтонова механика специальной теории относительности изложены в разных смысловых значениях, но в одинаковых обозначениях и с использованием одних и тех же терминов (кинетическая энергия, функции Лагранжа и Гамильтона и др.). [c.255] Придавая формам записи должное значение, не будем, однако, забывать о главном — о смысловых нагрузках, которые эти формы записи, различные виды уравнений несут. Постараемся ниже эти особенности стандартных и релятивистских обозначений полностью учесть. [c.255] Для общего понимания ситуации важно указать, что релятивистский эффект приводит к тому, что в уравнениях Лагранжа, в их правой части появляется дополнительная сила, не являющаяся потенциальной, а уравнения Гамильтона записываются в таком же виде, как и для неконсервативной системы. Отсюда, в частности, вытекает, что действие по Гамильтону в релятивистском случае не носит привычного для классической механики экстремального характера. [c.255] Хг = Хг (д), I = 1,2,3, И спроецируем уравнение (8.18) на оси криволинейной системы координат. [c.256] Следовательно, можем заключить, что канонические уравнения Лагранжа (8.31) для релятивистского гинерреактивного случая в правой части содержат дополнительные обобщенные силы которые не являются потенциальными. [c.256] Наконец, рассмотрим случай, когда внешняя сила / обладает потенциалом U, т.е. Qa = —dU/dq . Тогда для канонической функции Лагранжа L = Т — U получим уравнения Лагранжа (8.31). [c.258] Из выражения (8.45), очевидно, получим канонические уравнения Гамильтона (8.33) для релятивистской гиперреактивной точки во внешнем потенциальном поле с функцией Гамильтона (8.43). [c.259] Отметим, что функция (8.48) не является живой силой точки или кинетической энергией, а является отрицательно определенной скалярной функцией. [c.259] Очевидно, что и в этом случае (в отличие от обычного релятивистского случая [390]) релятивистское действие по Гамильтону г ЬМ, Ь = Т -и, не носит экстремальный характер (см. соотношение (8.32)). [c.260] Сравнивая это выражение 6Н с вариацией 6Н, где Н = Н ра,1), т.ч. [c.261] Выражение (8.54) для релятивистской функции Гамильтона близко по духу выражению (8.28) для релятивистской гиперреактивной функции Н (полной энергии). На формулу (8.54) также можно смотреть как на полную энергию , только без учета внутренних реактивных и гиперреактивных энергетических добавок в виде величины И д. [c.261] Первое слагаемое в выражении (8.56) может быть интерпретировано как кинетическая энергия движения (в терминах М и i ), а второе слагаемое — как реактивная энергия движения (в терминах М и R,R). [c.263] Здесь Sн — обобщенное действие но Гамильтону, — обобщенная функция Лагранжа. [c.264] Впрочем, надо отметить, что уравнения движения в форме (8.60), предложенной Пуанкаре (при закрепленных по К концах 5Ка 1о) = = 6Ка 11) = 0), будут непосредственно следовать из принципа Гамильтона = О, если воспользоваться обычными приемами вариационного исчисления. [c.265] Последнее соотношение дает дифференциальную связь между обобщенным действием по Гамильтону и релятивистскими гиперреактивными составляющими движения М, М и К, К. [c.265] Третья часть книги посвящена описанию физических аппаратных средств и возможных механизмов реализации гиперреактивно-го движения. Материал в свою очередь делится на два раздела. Ядерная электродинамика вобрала в себя вопросы, связанные с расчетом параметров внешнего электромагнитного поля на торои-де и зарядовой ядерной кинетики, продукты которой это поле индуцируют. Элементы кибернетической физики включают задачи регулирования и идентификации нелинейных процессов ядерной кинетики. [c.266] В настоящей главе нашли отражение некоторые вопросы математического моделирования явления генерации сильнодействующих направленных электромагнитных полей на тороиде в результате процесса ядерного цепного деления. Подобно явлению квантовой генерации и некоторым другим физическим эффектам, идущим по нарастающей, лавинообразной схеме, аналогичного рода процессы происходят и при цепном делении тяжелых ядер наблюдается стремительный рост общего числа нейтронов, заряженных частиц и заряженных осколков деления, имеющих огромную кинетическую энергию движения. Это известное явление (движение в вакууме зарядов с большой скоростью) положено в основу ядерного электродинамического эффекта. [c.266] На принципах этой теории могут быть построены сверхмощные энергетические установки, работающие не на тепловом взаимодействии различных веществ, что само по себе, конечно же, важно, а исключительно на основе физических электроядерных превращений. Так же как и в лазерной технологии, ядерная электродинамическая модель требует для начала своего функционирования предварительной энергетической накачки в виде внешнего направленного электромагнитного поля для создания анизотропного фона при прохождении цепной ядерной реакции деления в вакууме. [c.267] Вернуться к основной статье