ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Передача энергии от электронов к ионам — релаксация температуры из "Введение в кинетическую теорию газов " Это условие выполняется практически во всех реальных газовых плазмах. Например, если п — 10 сж , Т = 10 градусов Кельвина, то eV/ хГ 5= 5 10 . [c.131] Отсюда следует, что слабость взаимодействия частиц плазмы одновременно означает, что в области действия сил, где кулоновское поле еще не экранировано, находится большое число частиц. [c.131] Это выражение, очевидно, имеет место и для случая движущейся частицы Ь. [c.132] Таким образом, действительно рассматриваемый интеграл равен нулю. [c.133] Для типичных плазм кулонопский логарифм Ь по порядку величины равен 6 -г- 20. Именно возникновение такого большого параметра позволяет ограничиться в разложении интеграла столкновений Больцмана лишь членами — (Д/ ) , а при вычислении интеграла (35.8) не уточнять численных коэффициентов под логарифмом. Кроме того, можно полностью пренебречь вкладом области малых прицельных параметров, приводящих лишь к поправке, мало меняющей коэффициент под логарифмом выражения (35.8). [c.134] Полагая л равной массе электрона, получаем отсюда, что квантовое обрезание становится определяющим при 310, К (хГ 27 эв). [c.134] Такая форма интеграла столкновений для заряженных частиц была предложена Ландау и затем широко использовалась в теории явлений переноса в плазме. [c.135] Соответственно такой форме записи Оц называют коэффициентом диффузии в пространстве импульсов, а коэффициент А — силой трения. [c.135] Время релаксации Ге1 характерно для процессов, связанных с передачей импульса от электронов к ионам (см. ниже). [c.137] Частота столкновений (36.7), связанная с передачей эиергии, в 2/Пе/т,- раз меньше частоты, охшсывающей передачу импульса, ибо в силу большого отношения масс лишь малая доля энергии передается при столкновении электрона с иоиом. [c.137] Вернуться к основной статье