ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Дисперсия и затухание продольных колебаний электронной плазмы из "Введение в кинетическую теорию газов " Система уравнений (26.1) —(26.8), полутавшая название уравнений самосогласованного поля, легла в основу больпюго числа работ по теории колебаний и устойчивости плазмы. Продуктивность приближения самосогласованного поля впервые была показана А. А. Власовым [1]. Ниже мы рассмотрим несколько простейших задач кинетической теории плазмы без столкновений, основываясь на уравнениях самосогласованного поля ). [c.104] При обсуждении возможности использования интеграла столкновений Больцмана для газа заряженных частиц уже говорилось, что закон взаимодействия таких частиц в газе отличается от закона Кулона. Покажем здесь, что это действительно так. [c.104] Здесь учтена возможность того, что температуры раз. 1ичных со[1-тов частиц плазмы могут быть различными. [c.105] Будем считать, что в отсутствие. заряда пла.чма. электрически нейт])альна, т. е. [c.105] Отсюда следует, что на расстояниях, больших дебаевского радиуса, кулоновское поле экранируется. Именно этим оиределяется название Гд как радиуса экранирования. [c.105] Из формулы (28.11) следует, что фазовая скорость поперечных колебаний превышает скорость света. Поэтому влияние теплового движения частиц плазмы на такие колебания всегда мало. [c.107] В дисперсионном уравнении (29.13) диэлектрическая проницаемость как функция со в нижией полуплоскости переменного представляет собой аналитическое продолжение функции, определенной формулой (29.10). [c.109] Полученные здесь результаты еще не полны, ибо в действительности возможно затухание плазменных колебаний. Для того чтобы выявить такую возможность, обратим внимание на тот факт, что в силу использования преобразования Лапласа по времени формула (29.11) определена для комплексных значений частоты U) с положительной мнимой частью. В нашем решении дисперсионного уравнения при пренебрежении тепловым движением частота плазменных колебаний оказалась чисто действительной. Поэтому можно предполагать, что для достаточно больших фазовых скоростей затухание плазменных воли может быть лишь малым. [c.110] Это означает, что такие частицы могут поглощать продольные плазменные волны. [c.111] Заметим, наконец, что если длина волны колебания по порядку величины сравнима е дебаевским радиусом электронов кг - 1), то декремент затухания (29.21) оказывается немалым по сравнению с частотой. Поэтому в электронной плазме могут распространяться продольные волны лишь с длиной волны, много большей дебаевского радиуса. [c.111] Продольные колебания в электронно-ионной плазме могут иметь еще одну низкочастотную ветвь, которая существенно связана с наличием ионов плазмы. Как мы покажем для плазмы, частицы которой распределены по скоростям по закону Максвелла, такие колебания возможны, если температуры электронов значительно превышает температуру ионов. [c.111] Такие колебания называют ионным звуком. [c.112] Вернуться к основной статье