ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Дислокациии и скольжение из "Ползучесть кристаллов " Назовем петлей дислокации кривую, ограничивающую замкнутую область, в пределах которой произошло скольжение (т. е. часть твердого тела по одну сторону этой области смещается относительно части по другую ее сторону на вектор смещения Ь). По мере расширения петли под действием приложенного напряжения (см. ниже) область скольжения увеличивается и возрастает величина деформации сдвига. Петля дислокации характеризуется вектором скольжения, или вектором Бюргерса Ь, величина которого квантуется в случае кристалла (вектор Ь может быть равен только векторам решеток Браве). Участок дислокации, перпендикулярный ее вектору Бюргерса, является краевым — его линия дислокации располагается на границе дополнительной полуплоскости (рис. 2.4). Участок дислокации, параллельный вектору Бюргерса, является винтовым при наличии этой дислокации атомные плоскости кристалла искажаются и приобретают форму геликоида, ось которого представляет собой линию дислокации (рис. 2.4). Краевой участок дислокации может перемещаться лишь перпендикулярно самому себе в плоскости скольжения, которая определяется направлением линии дислокации и вектором Бюргерса. Винтовой участок дислокации также перемещается перпендикулярно самому себе, однако теоретически он может скользить по любой атомной плоскости, через которую проходит. Когда петля достигает поверхности кристалла, его части оказываются сдвинутыми друг относительно друга на ступеньку шириной Ь (рис. 2.5). [c.65] В деформированной области происходит дифракция лучей, что позволяет увидеть дислокацию в просвечивающий электронный микроскоп. [c.65] Других ступеньку, равную по величине и направлению ее вектору Бюргерса (рис. 2.9). Тепловое возбуждение способствует процессу пересечения дислокаций с образованием ступенек и стремится разрушить узлы дислокаций, что энергетически очень сложно. [c.70] Реакции между дислокациями с образованием их уз лов и в конечном счете клубков, сильно затрудняющих скольжение других дислокаций,— один из наибод,ее важных механизмов деформационного упрочнения. [c.70] 10 (а) Потенциальные минимумы энергии Пайерлса, соответствующие кристаллографическому направлению плотнейшей упаковки. Дислокация, находящаяся на дне потенциальной ямы, вытягивается вперед под действием приложенного напряжения (с силой Р=аЬ) и затягивается назад под действием напряжения Пайерлса (с силой (б) Дислокация может преодолеть барьер между двумя минимумами в результате расползания в стороны двух перегибов на ее линии. [c.72] В некоторых структурах ядра винтовых дислокаций могут быть размазаны одновременно по нескольким плоскостям. Такие дислокации являются прямолинейными, и их скольжению в какой-либо одной плоскости препятствует размазывание их ядер по другим плоскостям (это так называемые сидячие дислокации). Скольжение становится возможным только в том случае, если под действием приложенного напряжения и при помощи тепловых флуктуаций, способствующих этому процессу, ядро концентрируется только в одной плоскости (это явление характерно для о. ц. к. металлов при низких температурах). [c.72] Краевая дислокация может перемещаться в плоскости, перпендикулярной плоскости ее скольжения Это происходит в результате медленного процесса переползания) за счет диффузионного переноса вещества к дополнительной полуплоскости или от нее. Переползание происходит в результате последователь ного перемещения ступенек по линии дислокации путем испускания или поглощения вакансий (рис. 2.14). [c.75] Уравнение Орована связывает величину скорости деформации, обусловленной скольжением (или переползанием) дислокаций, с плотностью, вектором Бюргерса и скоростью подвижных дислокаций, По существу, оно является микроскопическим определяющим соотношением, которое лежит в основе большинства уравнений, описывающих различные деформационные процессы. [c.77] Понятно, что уравнение Орована (2.72) является уравнением переноса в том смысле, в каком говорилось выше ( 2.1.1) если в нем выразить скорость и плотность в виде функций приложенного напряжения, температуры и давления, то оно приобретает форму микроскопического определяюшего соотношения. [c.78] Причиной сдвиговой деформации кристалла может быть также переползание одинакового числа краевых дислокаций противоположных знаков, обменивающихся вакансиями при постоянном полном объеме. Деформация чистого сдвига, которая в этом случае происходит в результате увеличения площади дополнительных полуплоскостей одного семейства дислокаций за счет сокращения площади дополнительных полуплоскостей другого семейства (рис. 2.15,б), может быть выражена в форме (2.70). Поэтому уравнение Орована справедливо как в случае скольжения, так и в случае переползания дислокаций. [c.78] Вернуться к основной статье