ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Микроскопическая теория превращений мартенситного типа из "Синергетика конденсированной среды " Настоящий параграф посвящен изложению картины, позволяющей представить каким образом ближний порядок статических смещений, описанный в предыдущем параграфе, приобретает дальнодействующий характер. Иными словами, наша задача сводится к построению микроскопической теории фазовых переходов типа смешения. Наиболее актуальным примером такого рода является мартенситное превращение, которое мы будем иметь в виду в дальнейшем. [c.120] Мартенситное превращение представляет процесс, постоянное внимание к которому определяется не только его практической значимостью, но и богатством физического содержания картины явления. Уже сформулированные Г. В. Курдюмовым [91] особенности мартенситного превращения — бездиффузионный лавинообразный характер, незавершенность в двухфазной области и принципиальная роль скальшающих компонент упругих напряжений — показали, что использование микроскопической теории фазовых переходов типа смещения, основывающейся на концепции мягкой моды, может объяснить только отдельные стороны явления, но не картину мартенситного превращения в целом. [c.120] Согласно [96] обусловленное внешним воздействием отклонение от равновесия приводит к изменению одноатомных состояний, представленному в 1 на основе концепции перестраиваемого потенциального рельефа и(г). Пример такой перестройки приведен на рис. 32, из которого видно, что с отклонением от равновесия, кроме основного минимума, отвечающего исходному положению атомов в мартенситной фазе. [c.121] Отметим резкое нарастание деформации и напряжений при закритическом воздействии п , тогда как параметр атомной перестройки сохраняет постоянное значение, сводящееся к критическому. [c.124] Представленная синергетическая картина позволяет естественным образом интерпретировать особенности мартенситного превращения, если учесть, что отклонение от равновесия, приводящее к росту доли п перестроенных атомных конфигураций, отвечает образованию аустенитной фазы, т. е. обратному мартенситному превращению. Это означает, что исходное неупорядоченное состояние е = О представляет мартен-ситную фазу, а упорядоченное б = — аустенитную. При понижении температуры происходит прямое превращение, точка Т — начала которого фиксируется условием п (Т) = отвечающим равенству синергетических потенциалов мартенситной и аустенитной фаз (кривая 3 на рис. 7 а). Безактивационное мартенситное превращение происходит при более низкой температуре, обеспечивающей условие п (Т) = п (см. равенство (1.43)), при котором пропадает минимум синергетического потенциала (кривая 2). Как видно из рис. 7 б, при обратном повыщении температуры от значений Т М,- наблюдается гистерезис мартенситная фаза становится неустойчивой при гораздо большем значении Т М , отвечающем условию п Т) = та (см. (1.44)). Наличие упругих напряжений приводит к тому, что условие равновесия фаз п Т) = выполняется не при одной температуре, а в интервале от до. Действительно, упругие напряжения дают положительный вклад в синергетический потенциал (1.42), так что кривая зависимости К(е) на рис. 7 7 идет выше той, что отвечает условию п (Г) = в их отсутствие, в связи с чем касание с осью абсцисс требует дополнительного охлаждения. При дальнейшем вьщелении мартенситной фазы упругие напряжения снова возрастают, температура фазового равновесия становится еще меньше и т. д. — до точки, где мартенситная фаза заполняет весь объем. [c.125] Эстафетный механизм распространения мартенситной фазы объясняется поэтапной когерентной перестройкой потенциального рельефа. [c.125] если в локальной области возникла скоррелированная перестройка, то обусловленное ею испускание когерентных фононов способствует росту этой области до размера А = / ср), определяемого величиной сдвиговой вязкости. [c.126] Вернуться к основной статье