ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Переход второго рода из "Синергетика конденсированной среды " Поскольку величина гю ограничена условием 7т то параметр внешнего воздействия офаничен сверху значением т = 2. [c.22] Отсюда видно, что в предкрити-ческой области (з 1) точка В представляет устойчивый узел, а точка О не реализуется. Это означает, что с течением времени система эволюционирует в отвечающее точке В стационарное неупорядоченное состояние согласно фазовому портрету, приведенному на рис. 2 а. Рост параметра г = тв/тг приводит к закручиванию траекторий вокруг точки О, т. е. с ростом инерционности изменения управляющего параметра по сравнению с параметром порядка проявляется тенденция к возникновению колебательного режима. [c.24] С ростом параметра неравновесности в интервале 1 5 2 величины ш, а возрастают, а критическое отношение времен релаксации (1.19) спадает. Иными словами неравновесность системы способствует, как и следовало, появлению затухающих колебаний. Однако, как видно из рис. 3, в наибольшей степени проявлению колебательного режима способствует рост параметра т = тз/т 1. [c.26] С ростом параметра неравновесно-сти 8 величина Тс уменьшается, частота ш растет, а а остается неизменным. [c.28] Согласно фазовым портретам, показанным на рис. 6, универсальность кинетического поведения системы проявляется как при тл г,, так и при Tft т,. В первом случае выход на универсальный участок происходит за счет быстрого изменения сопряженного поля h t) при практически неизменном параметре порядка ri t) onst (рис. 6 о), а во втором наблюдается обратная картина — величина параметра порядка изменяется очень быстро, а сопряженное поле почти не меняется (рис. 6 в). В промежуточной области гл универсальность проявляется только при малых начальных значениях сопряженного поля Л(0) и параметра порядка т (0) h 0) Ло vi ) Щ (рис. 65). В отличие от ранее рассмотренных случаев универсальный участок фазовых траекторий имеет не спадающий, а нарастающий характер. [c.30] Вернуться к основной статье