ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Точные методы расчета лучистого теплообмена в слое из "Лучистый теплообмен в печах и топках " Общее решение задачи с учетом тепловыделения в объеме отражения лучистой энергии от граничных поверхностей и рассеяния энергии представляет большие трудности, однако, используя принцип аддитивности, его можно значительно упростить, расчленив на отдельные, более простые решения, которые рассмотрены ниже. Дальнейшие выкладки ограничиваются допущением сферической индикатриссы рассеяния. [c.325] Согласно уравнению (10-11), поля яркостей в обеих системах будут одинаковыми. [c.325] Формула (10-130) позволяет на основе решения задачи для нерассеивающей среды получать величины температур для случая рассеивающей среды (со сферической индикатриссой рассеяния). [c.325] На основе принципа аддитивности излучения для системы с излучающими граничными поверхностями и с тепловыделением в слое можно получить решение как сумму решений для системы с неизлучающими поверхностями и с наличием тепловыделения и для систем без тепловыделения и с одной излучающей поверхностью (см. гл. 2,7). [c.325] Будем искать решение задачи лучистого теплообмена в слое АВ с тепловыделением, ограниченным серыми стенками с температурами Та и Гв (слой /). Одновременно рассмотрим такой же слой без тепловыделения с абсолютно черными стенками с =1 и Тв =0 (слой 2) и слой с холодными абсолютно черными стенками, в котором тепловыделение одинаково с тепловыделением в слое 1 (слой 3). [c.325] Ка рис. 168 даны результаты решения задачи определения поля температур в сером слое толщиной 10 м с коэффициентом поглощения среды а= =0,2 jlг и постоянным полем тепловыделения 116300 вт/ж [100000 ккал/(м -ч) ], ограниченного абсолютно черными холодными поверхностями. Нижняя кривая I дает первое приближение распределения температур, подсчитанное по формуле (10-138). Верхняя кривая 2 дает третье приближение поля температур. Кривая для второго приближения не приведена, так как она сливается с кривой, третьего приближения, отличаясь от нее в середине слоя не больше чем на 1 град и по краям — не больше чем на 2 град. Таким образом, подсчет показывает, что уже второе приближение дает довольно точное распределение температур в слое. Третье же распределение обеспечивает точность порядка 0,2—0,3 град. [c.328] Вернуться к основной статье