ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Применение интегральных уравнений к решению частных задач лучистого теплообмена из "Лучистый теплообмен в печах и топках " Эта величина, взятая с обратным знаком, дает количество энергии, теряемое поверхностью в каждой точке. Если проинтегрировать величину Ер (X) по X от О до Е, то получим полную величину потери теп ра пластиной. [c.222] Решение задачи было сделано с допущением, что температура окружающей среды равна абсолютному нулю. На основании свойства взаим- ности и принципа аддитивности лучистых потоков это решение элементарным путем может быть обобщено и на случай, когда система окружена излучающей абсолютно черной оболочкой. В этом случае достаточно в уравнениях величину заменить на Р—Го, где Го — абсолютная температура окружающей оболочки. [c.223] Поверхность F представляет собой часть поверхности сегмента (рис. 123). Поверхность изотермическая с постоянной степенью черноты. Найти распределение плотностей эффективного и результирующего лучистых потоков по поверхности и величину потери энергии всей поверхностью. [c.223] Рассматриваемая система имеет ось симметрии О А. Поэтому плотности излучения в каждой точке поверхности определяются только углом р между этой осью и радиусом-вектором, соединяющим центр шара с рассматриваемой точкой на поверхности. [c.223] Последняя формула совпадает с выражением (6-109). Таким образом, оказывается, что точное решение задачи о потере тепла полостью в виде шарового сегмента совпадает с приближенным решением для любой полости. Это и естественно, так как приближенное решение получено на основе допущения о постоянстве эффективного излучения по поверхности, а в шаровом сегменте это условие выполняется в действительности. [c.225] В результате решения интегрального уравнения (6-161) найдем распределение плотностей эффективного излучения по длине цилиндра. [c.225] Вследствие того, что поверхность цилиндра симметрична относительно нормальной плоскости, проходящей через его середину, такое же количество энергии будет потеряно и через основание 2. [c.226] 2) = й(А величину ф(Л1, О2) определяем по формуле (6-163). [c.227] Ф(лг) — величина плотности эффективного излучения при 7=0, 5оТ =1 иТ =0. [c.229] Б статье [139] рассмотрена теплопередача в цилиндре с учетом передачи тепла излучением и конвекцией между движущейся лучепрозрачной средой и боковой поверхностью цилиндра. Коэффициент теплопередачи конвекцией принят постоянным. [c.229] Сделанный вывод может быть распространвн также и на более сложные случаи лучистого теплообмена. В этом выводе использованы идеи, изложенные в статье Ю. А. Попова и Ф. Р. Шкляра [140]. [c.230] Вернуться к основной статье