ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Законы излучения абсолютно черного тела из "Лучистый теплообмен в печах и топках " полностью поглощающее все падающие на него лучи, называется абсолютно черным. Поглощательная способность абсолютно черного тела а, как и все спектральные поглощательные способности Лх, равна единице. В природе не существует идеальных абсолютно черных тёл. Наиболее полно этому понятию удовлетворяют платиновая чернь (а—0,97), черное сукно (а=0,98) и бархат (а=0,99б). [c.20] На рис. 4 представлена модель абсолютно черного тела для измерения теплового излучения при высоких температурах. Этот прибор представляет собой трубчатую электрическую печь с рядом диафрагм, препятствующих выходу лучей, попавших во внутреннюю полость прибора. [c.20] Законы излучения абсолют ю черного тела могут быть получены теоретически. [c.21] До настоящего момента понятия лучистого потока, яркости и плотности излучения расоматривал и в отношении излучения по всему спектру. Теперь эти понятия должны быть дополнены понятиями спектрального лучистого потока, спектральной яркости и плотности излучения. Последние величины дают меру лучистого потока, яркости и плотности излучения для бесконечно малого участка спектра, отнесенных к единице длины волны или другой функции, определяющей положение в спектре. Спектральные величины будем обозначать теми же буквами, которые были приняты выше, но с нижним индексом Я или другой определяющей функции. В целях противопоставления излучения, взятого по всему спектру, спектральному будем называть его иногда интегральным. [c.21] Величина Е х представляет собой спектральную пло яость излучения. Она является мерой распределения плотности излучения по отдельным участкам спектра. [c.21] Наиболее употребительными способами определе Ния спектральаой плотности излучения является выбор в качестве определяющей длины волны Я или частоты колебаний п. Первый способ применяют чаще iз eгo в технических руководствах, второй — в физических. [c.22] Новое значение для х ах в 1,76 раза больше прежнего. Подставив значения А, по формуле (1-41) в формулу (1-37), увидим, что максимальная спектральная плотность излучения пропорциональна уже не пятой, а только третьей степени абсолютной температуры. Различие обоих результатов не 5 ляется неожиданным. Оно получается как следствие того, что спектральная плотность х не совпадает с о . Первая является производной плотности излучения по длине волны, а вторая— по частоте колебаний. В первом случае равные спектральные интервалы были выбраны по равенству величин ДЛ, а во втором — по равенству Дл. [c.25] Из сказанного следует, что вид кривой спектральной плотности излучения и положение ее максимума зависят от вида выбранной определяющей функции. Ниже будет показано, что определяющую функцию можно выбрать и таким образом, что максимума совсем не будет. Поэтому рассмотренные рассуждения не являются объективным доказательством закона смещения. Между тем существование этого закона имеет в действительности место, что может быть показано вполне объективно. Для этого разделим весь спектр на бесконечно малые интервалы йХ и определим, какая доля энергии излучения всего спектра падает на каждый этот интервал. [c.25] Если в качестве определяющей функции принять . [c.26] Сравнивая формулы (1-43) и (1-45), видим, что функция ===InX дает положение максимума спектральной плотности излучения, при длине волны, определяющей границу двух частей спектра по сделанной выше интерпретации закона смещения. Оказывается также [2], что этим же соотношением (1-45) определяется температура, при которой лучистый поток, выделяемый полосой бесконечно малой ширины, имеет наибольшее относительное значение в интегральном излучении черного тела. [c.26] Вернуться к основной статье