ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Существо пространственной фильтрации изображений. Пространственная фильтрация изображений дифракционной решетки. Эксперимент Аббе—Портера Голография из "Оптика " На примере зон Френеля для различных ситуаций излагается основная идея анализа излучения вторичных источников. [c.208] Принцип Гюйгенса—Френеля (1818). Представление р том,,что каждая точка волнового фронта является источником вторичных волн [принцип Гюйгенса, см. (8.27)1 было дополнено Френелем в виде утверждения, что эти источники когерентны между собой, а испускаемые ими вторичные волны интерферируют (рис. 142). Хаким образом, при анализе распространения волн нео бходимо принять во вниматше их фазу и амплитуду, что позволяет рассматривать воп рос об инте 1Сивности света. Для Френеля было ясно, что амплитуда вторичной волны зависит от угла между нормалью к фронту первичной волны и направлением на точку фронта вторичной волны, причем в направлении нормали амплитуда максимальна, а в перпендикулярном направлении, т. е. по касательной к исходному волновому фронту, она равна нулю. Более точно характер этой зависимости в то время не бьш известен. [c.208] Зоны Френеля. Типичный пример распространения пучков света конечных размеров изображен на рис. 143. Сферическая (или плоская) волна падает на непрозрачный экран с отверстием. Требуется найти распределение интенсивности света за экраном. Для решения этой задачи с помощью принципа Гюйгенса— Френеля делаются два предположения 1) непроницаемые часта экрана не являются источниками вторичньсс волн 2) в отверстии точки волнового фронта являются такими же источниками вторичных волн, какими оьш были бы при отсутствии непроницаемых частей экрана. [c.208] Графическое вычисление амплитуды. Для получения количественных результатов необходимо более строго рассчитать интерференцию вторичных волн в точке В. [c.209] Интенсивность пятна Пуассона весьма слаба при больших размерах непрозрачного экрана, поскольку точка Р (см. рис. 147) оказывается весьма близко к Л/ . Кроме того, необходимо, чтобы свет обладал достаточно большой степенью когерентности, потому что в противном случае не будет происходить интерференция лучей от различных участков зон. Для наблюдения дифракции необходимо брать достаточно малые экраны. Однако При использовании лазерного излучения удается наблюдать дифракцию на сравнительно больших препятствиях и очень ярко демонстрировать это на больших экранах. [c.210] Почему интенсивность в фокусах зонной пластинки максимально длй самого дальнего от пластинки фокуса Перечислите основные трудНбсУ1 метода юн Френеля. [c.212] Выводятся формулы теории дифракции в приближении Кирхгофа. [c.213] Формула (32.3) называется второй формулой Грина. Она npHMefiiivia, когда функции Ф и G. . первые и вторые частные производные непрерывны внутри обьсма Г и на поверхности. S . [c.213] Функция Ф в (32. i4) должна удовлетворять волновому уравнению. Поэток значений Ф и дФ)дп на поверхности нельзй задать произвольно. Следовательно, (32.14) не является формулой, по которой можно вычислить Ф(РоХ а представляет собой интегральное уравнение относительно Ф и кажущаяся простота вычисления Ф(Р6) обманчива. [c.215] Выбор граничных условий в соответствии с этими правилами приводит к решению задач дифракции в приближении Кирхгофа. [c.216] Граничные у( ловия Кирхгофа никогда точно не выполняются а) на краях отверстий должны соблюдать определенные граничньк условия, которые в принципе можно найти в соответствии с электромагнитной теорией света б) за экраном не л ржет быть резкой тени, т. е. скачкообразного обращения Ф в нуль. [c.216] Вернуться к основной статье