ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Плотность тока из "Жидкие металлы " Необходимо учесть, что электроны проводимости в реальных жидких металлах экранированы от ядра другими электронами, в связи с чем реальный потенциал нельзя представлять как простой ионный (чисто куло-ноБСкий) потенциал в форме (146), поскольку он значительно слабее. Это следует из ортогональности волновых функций электронов проводимости и экранирующих электронов. [c.66] Как будет показано ниже, для натрия его потенциал будет иметь точки пересечения с горизонтальной осью в отличие 1/прост, который по равенству (146) для точечных ионов всегда отрицателен. Эти точки пересечения, как следствие конечности ядра, могут оказывать большое влияние на удельное электрическое сопротивление, особенно это влияние проявляется в окрестности точки 2 / для натрия. Соображения, приведенные ниже, не оставляют никаких сомнений в том, что необходимо вычислить компоненты Ферми для 7 (К) с невероятно высокой точностью для того, чтобы создать полностью количественную теорию. Следует отметить, что для С/(К) можно также использовать приближение парного потенциала, обобщающего модель точечных ионов гл. II [64]. Так как различие между колебательным и экспоненциально спадающим потенциалами приводит только к малой количественной разности в /(-пространстве (см. рис. 10), то возможно свойства парного потенциала зависят очень тонко также от и К). Однако это предположение не всегда верно, потому, что если форма (57) применяется для диэлектрической константы экранированного потенциала простого иона, то для больших и К) возникнут колебания с длиной волны Интересно проследить, не может ли быть развита количественная связь между и К) и прямой корреляционной функцией (умноженной на —квТ) в /(-пространстве, которая, конечно, является наблюдаемой величиной (сравни рис. 4 и 7). На этой стадии развития теории целесообразно обсудить специальные методы, которые используют пока для определения и (К). Можно указать три приближения. [c.66] Вайсер [65] заметил, что хотя теория Займана и представляет интересное начало в решении задачи, на самом деле, даже для натрия, который, по-видимому, является идеальным примером для плазменного слагаемого из-за узкой запрещенной зоны, та часть удельного сопротивления, которая возникает от структурного слагаемого, намного больше, чем часть, возникающая от плазменного слагаемого. Более того, зависимость 1/2 от К является более значительной около 2й/. Поэтому, хоть подобное разделение, по-видимому, и сослужило свою роль, но и (К) надо принимать как единое целое. Это сделали в своей работе Грин и Кон [66]. [c.67] Даже знак или U (2kf) является сомнительным, так как величина t]i приблизительно. равна 0,2 для Na. [c.68] Эта последняя величина из уравнения (141) определяет главным образом удельное сопротивление жидкости р и связывает его с термо-э. д. с. посредством значений структурного фактора 8 К) и рассеивающего потенциала и (К), измеренных при K=2kf. В настоящее время наиболее подробными расчетами в этом случае являются опубликованные Сандстремом [69], который применил модель потенциалов Гейне и Абаренкова [68] (см. табл. 1). Учитывая неопределенность в основных значениях 5 К) и и (К), соответствие, по-видимому, будет хорошим, как мы и ожидали. [c.70] ОНИ нашли А ж 0,2, для к в единицах kf. Эта диффуз-ность по принятому допущению могла возникнуть от беспорядочного рассеяния электронов. В связи с этим существует два соображения. [c.72] Таким образом, эта чрезвычайно важная область исследований получит, очевидно, дальнейщее развитие, так как частичные структурные факторы можно получать из опытов по диффузии. [c.77] Применяя приведенную выше теорию и рентгеновские парциальные структурные факторы для жидких сплавов Ag—5п, Гальдер и Вагнер [81] показали, что величины электрического удельного сопротивления хорошо согласуются с экспериментальными данными во всем интервале концентраций. [c.77] В начале книги мы рассмотрели способ, который позволяет радиальную функцию распределения (г) или Фурье-преобразование (г)—1 и структурный фактор 5( ) связать с рассеянием рентгеновских лучей. Из более подробного расчета по рассеянию нейтронов от жидкостей, представленного ниже, можно видеть, что нейтроны дают дополнительную важную информацию относительно динамики атомов в жидкостях. Эта теория пока развита по двум основным направлениям. [c.77] Если игнорировать эту невозможность коммутации, то можно интегрировать по г и снова получается выражение (164). [c.79] Рассмотрим некоторые специальные случаи. [c.81] Формулы (183) и (185) имеют значительное сходство. Можно допустить, что Г ()—среднее квадратичное смещение атомов — может быть грубо изображено как функция времени, взяв за основу данную модель. На рис. 24 показана зависимость Г(t) от t для моделей 2 п 3 (кривые 1 я 3 соответственно). Для кристалла Г(1) является конечной при 1- 00 (кривая 2). Кривая 4 соответствует результату, который возможен для жидкости. Рассмотрим количественную модель среднего квадратичного смещения для изоляторов и для металлов. [c.83] Обычно это соответствует простым жидкостям, но всегда можно оценить квантовые поправки. Классическое предположение сводится к пренебрежению коммутативностью операторов Г1(0) и Гх 1) в (190) и вместо применения (192) как средней термической мы усредняем по всему классическому каноническому ансамблю в фазовом пространстве. [c.85] Интегрирование выражения (197) ведется по всему фазовому пространству для N атомов. [c.85] IV следует, что приемлемый парный потенциал Ф(г) должен определять струкурный фактор 5(/С), пригодный для измерений, и, в частности, необходимо учитывать природу К) ближнего порядка Фурье-пре-образования прямой корреляционной функции в жидких металлах. Однако для натрия мы видели, что потенциал, определяемый при рентгеновских исследованиях,.значительно отличается от того, который получается при нейтронных измерениях. Поэтому другой критерий, которому принятый парный потенциал должен удовлетворять, заключается в том, что он должен порождать постоянную самодиффузию. [c.89] Вернуться к основной статье