ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Светосила спектрального прибора по освещенности в случае непрерывного спектра из "Введение в экспериментальную спектроскопию " Дпфракцпонн .1е явления в спектральных приборах с одномерной дисперсией играют очень важную роль. Они. как мы увп-дпм. определяют предельную ) для данного спектрального прп-бора разрешающую способность. Поэтому эти явления мы рас-смотрпл подробно. [c.29] Как правило, апертурной диафрагмой спектрального прибора, ограничивающей сеченпя пучков, участвующих в образовании изобра кенпя щелп. служит диспергирующая система. Поэтому необходимо рассмотреть дифракцию пучков, прошедших через коллплгатор и падающих на эту систему. [c.29] Проведем оси коордннат ху с началом в точке О на одном краю диафрагмы ось х нормальна к диафрагме, ось у лежит в плоскости отверстия диафрагмы. 0с1 — ширина диафрагмы в н.лоскости дисперсии. [c.30] Полученное выражение для распределения интенсивности по углам нри дифракции на ирялгоугольно.м отверстии называется дифракционным распределением. Его график приведен на рис. 1.14. [c.32] Отсюда следует, что разность хода между крайними лучамп параллельного пучка (А = de), идущего в направлении минимума интенсивности, равна целому числу длин волн. [c.33] Заметим, что если рассматривать дифракцию непосредственно па входной гранп диспергирующей системы шириной L (см. рпс. 1.13, а) при наклонном падении на нее параллельного пучка под углом г[-. то получается точно такое же дифракционное распределение (1.27). но разность хода в (1.26) равна А = L (sin if — sin ij) ). Прп этом направлением на центр главного максимума, опреде.ляе-мым из условия А = О, будет г[ = ij-, т. е. оно совпадает с направлением падающего пара.ллельного пучка. Вообще можно показать, что прп дифракции Фраунгофера на отверстии направление на центр главного максимума всегда определяется законами геометрической оптики. [c.33] В дальнейшем мы покажем, что угловая ширина главного дифракционного максимума на уровне о приближенно равна А1 = гр — я[- , II поэтому выражение (1.33) обычно называют угловой шириной главного дифракционного максимума. [c.34] Дифракционное распределение (1.27), являюш,ееся функцией угла ф, также. можно преобразовать в функцию линейного расстояния в фокальной плоскости камерного объектива. [c.35] мы нашлп основные параметры дифракционного распре деления, получающегося в фокальной плоскости камерного объектива, при бесконечно узкой входной щели. Рассмотрим теперь роль дифракционных явлений прп образовании изображения щели конечной ширпиы. [c.36] Обычно для оценки используется соотношение (1.45), где величина 51(1 выражена через параметры входного коллиматора. [c.39] В качестве примера оцени-1 величину для спектрографа ПСП-51. Для него = 300 мм, = 50 мм. Пусть л = 5000 А. Тогда из (1.45) получим = 0,0и3 мм. [c.39] Однако спектроскопические исследования не всегда сводятся к обнаружению в спектре двух или нескольких близких спектральных линий, а ставят своей целью изучение распределения энергии в спектре излучения источника, определение формы и ширины отдельных линий излучения или поглощения, измерение относительной интенсивности отдельных линий и др. При такого рода исследованиях важно знать, в какой степени кепосредствснпо измеренные спектроскопические характеристики соответствуют истинным характеристикам излучения. [c.40] Остановимся на систематических ошибках собственно спектрального прибора и определяющих их факторах. [c.41] Вернуться к основной статье