ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Отражение из "Динамическая теория звука " Для среды, расположенной слева от О, здесь, как и раньше, первый член можно считать падающей, а второ11—отраженной волной. Скорость при отражении остается в этом случае без изменений, а знак 5 меняется на обратный. Такое условие осуществляется, когда в плоскости х=0 воздух граничит со средой, способной оказывать давление, но лишенной инерции. Разумеется, это—идеальный случай, однако условие постоянства давления приближенно осуществляется на открытом конце трубы. Это же условие имеет место и при отражении продольных волн от свободного конца стержня ( 43). [c.217] Эти формулы дают в первую очередь величины, относящиеся к началу координат, по обе стороны от границы. Но легко видеть, что они дают также отношения амплитуд каждой из волн в соответственных точках. Если инерция второй среды безгранична, то с = О и, следовательно, 82 = 51, как и в случае отражения от жесткой стенки. С другой стороны, если инерцию второй среды можно положить равной нулю, то с = со и, как в предыдущем примере, 82 = — 81. [c.218] Как легко проверить при помощи (6), это требование действительно выполняется. [c.218] Тот же самый результат получается при падении волны в обратном направлении от воды к воздуху. Отражение еще болое увеличивается и прохождение уменьшается при наклонном падении. Полная теория этого вопроса была разработана Грином (1847). Результаты исследования представляют интерес главным образом в связи с оптическими аналогиями, однако можно отметить одно замечательное обстоятельство. Вследствие большей скорости распространения звука в воде может иметь место полное отражение при падении звука из воздуха на воду (именно, нри угле падения больше ar sin 0,222, или около 13°). [c.218] Вернуться к основной статье