ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Тонкие заостренные тела под малыми углами атаки из "Нестационарная аэродинамика баллистического полета " При обтекании тонких тел гиперзвуковым потоком газа под малыми углами атаки (sin а а) возмущенное поле течения располагается в тонком ударном слое R т ) вблизи поверхности тела. [c.50] Параметр войдет лишь в граничное условие на теле, когда мы исключим время в выражении f[t, х, у, z) = О — форме тела, записанной в инерциальной системе координат (ж, у, z). [c.52] С другой стороны известно, что к интегрированию системы (4.24)+ +(4.26) сводится задача стационарного обтекания тонких тел в рамках ги-пер звуковой теории малых возмуш,ений. [c.52] Решение стационарных задач обтекания достаточно гладких тел в настоящее время не представляет особых затруднений. [c.53] Здесь pq = Pq x, у, z) — решение стационарной задачи при заданном угле атаки а в момент t = 0. [c.54] Аналогично можно выписать решение и для любого другого параметра течения. [c.54] Первые три параметра здесь представляют собой известные критерии подобия при стационарном обтекании тонких тел гиперзвуковым потоком под малыми углами атаки. Последние параметры определяют подобие нестационарного движения тонкого тела с малыми скоростями и впервые получены в работе Г. Ф. Теленина. [c.54] Выражения (4.33 4.34) позволяют определять любые необходимые нестационарные интегральные характеристики обтекания тела. [c.55] Отметим также, что метод искривленных тел может быть использован и для определения нестационарных характеристик деформируемых тел. Для этого достаточно считать / в (4.8) функцией времени. [c.55] Вернуться к основной статье