ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы МЕТОД ИСКРИВЛЕННЫХ ТЕЛ Постановка задачи из "Нестационарная аэродинамика баллистического полета " Это позволяет в рамках приближенных теорий (закон плоских сечений или нестационарной аналогии) сводить задачу трехмерного (в общем случае) стационарного обтекания тонкого тела к двумерной нестационарной. Эти идеи были положены в основу создания метода искривленных тел в задачах о нестационарном обтекании тонких тел гиперзвуковом потоком. Метод искривленных тел заключается в замене нестационарного обтекания какого-либо тела стационарным обтеканием другого тела, полученного из первоначального соответствующим искривлением его формы. Впервые этот метод предложен профессором В. П. Ветчинкиным и использован в работе Г. А. Гуржиенко. В дальнейшем этот метод распространен на случай обтекания тонких тел под большими углами атаки, предложен метод расчета не стационарных аэродинамических характеристик с учетом реальных свойств воздуха и произвольных форм носка. [c.46] Рассмотрим задачу обтекания тонкого тела, совершающего угловые колебания относительно некоторого центра вращения с малой угловой скоростью и ускорением, гиперзвуковым потоком газа. Для этого введем декартову связанную систему координат х, у, z) и инерциальную систему оси которой совпадают в момент времени t = О с одноименными осями (х, у, z) (см. рис. 4.1). Тело считаем тонким, так что относительный максимальный поперечный размер т = d/l С 1 (d — максимальный поперечный размер, I — длина тела). [c.46] Через некоторое время t (рассматриваем времена, имеющие порядок характерного времени обтекания То = l/Voo) положение тела относительно инерциальной системы координат будет характеризоваться углами Асе, А/3, А7. [c.46] Задача нестационарного обтекания тела сводится, как известно, к решению квазилинейной системы газодинамических уравнений с граничными условиями на теле и ударной волне. [c.48] Т2 — некоторые ортогональные, касательные к ударной волне единичные вектора. [c.48] Вернуться к основной статье