ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Электропроводность диэлектриков из "Справочник по электротехническим материалам Т1 " В настоящем разделе рассмотрены в основном электроизоляционные материалы однако многие определения и положения этого раздела имеют значение для рассмотрения и других видов диэлектрических материалов. [c.17] Очевидно, что никакая, даже наиболее простая электрическая цепь не можёт быть выполнена без применения как проводниковых, так и электроизоляционных материалов. Назначение электрической изоляции сводится прежде всего к тому, чтобы воспрепятствовать прохождению тока путями, нежелательными для работы данной электрич1еской цепи. [c.17] Электроизоляционные материалы по агрегатному состоянию разделяются m i твердые, жидкие и газообразные особую группу составляют твердеющие материалы, - которые в том состоянии, в котором они вводятся в электрическую изоляцию, являются жидкими или пластичными, но в готовой, работающей изоляции — твердыми веществами. [c.17] По самому своему назначению электроизоляционные материалы совершенно не должны пропускать электрический ток под действием приложенного постоянного электрического напряжения, т. е. они должны быть непроводниками. Однако идеальных непроводников не существует, и все практически применяемые электроизоляционные материалы при приложении постоянного напряжения все же пропускают некоторый, обычно весьма незначительный ток. [c.17] проходящий через участок изоляции (или в частном случае через образец электроизоляционного материала) при установившемся процессе электропроводности, т. е. спустя достаточно большой промежуток времени после приложения постоянного напряжения, также является постоянным и называется сквозным током утечки. Таким образом, проводимость любого участка изоляции не равна, нулю, а имеет конечное значение, и сопротивлёние изоляции не бесконечно велико, а конечно соответственно и удельные сопротивления электроизоляционных материалов также конечны, хотя и чрезвычайно велики по сравнению с удельными сопротивлениями проводниковых материалов. [c.17] Ниже приводятся формулы (2.4)—(2.6)] для расчета объемных сопротивлений R, Ом, участков изоляции из однородного и изотропного диэлектрика наиболее важных практически геометрических конфигураций. В этих формулах р [для диэлектриков часто обозначается также рт в отличие от удельного поверхностного сопротивления ps, см. формулу (2.11)—параметр диэлектрика— его удельное объемное сопротивление-, единица р — Ом-м ( ом-метр ). [c.18] Формулы (2.4)—(2.6) справедливы, если мы пренебрегаем растеканием линий тока от краев электродов в часть объема изоляции, не охватываемую электродами. [c.18] Как видно из рис. 2.2 и формулы (2.4), величина р равна сопротивлению куба из данного материала с ребром, равным единице длины (предполагается, что ток проходит от одной грани куба к противоположной), умноженному ва единицу длины. В литературе встречаются и другие единицы для р электротехнических материалов, кроме ом-метра. Так. для электроизоляционных материалов и полупроводников нередко выражают р в ом-сантиметрах (Ом-см). Для проводниковых материалов часто выражают h в формуле (2.4) в метрах, а S — в мм отсюда получается единица для р — Ом-мм2/м или равная ей единица СИ мкОм-м, Соотношения указанных единиц — см. с. 13. [c.18] Значения р практически применяемых твердых и жидких электроизоляционных материалов (при нормальной температуре, нормальной влажности окружающего воздуха и не слишком высоких значениях напряженностч э.тектрического поля в материале) лен ат в пределах примерно от 10 —10 Ом-м для сравнительно низкокачественных, применяемых в мало ответственных случаях материалов (древесина, мрамор, асбестоцемент и т. п.) и до 10 —10 Ом-м для таких материалов, как полистирол, полиэтилен, политетрафторэтилен н т. п. для неионизированных газов р еще выше.. Отношение удельных сопротивлений высококачественного твердого диэлектрика и хорошего проводника (при нормальной температуре) выражается колоссальным числом—т-рядка 102 —1025. [c.18] Помимо См/м (или Ом- -м ), иногда применяют другие единицы для у, являющиеся величинами, обратными вышеприведенны.м еди ницам для р См/см, м/(0м-мм2) или МСм/м и т. п. (см. с. 13). [c.18] Отметим еще два варианта удельного объемного сопротивления — удельное (поперечное сопротивление слоя и удельное сопротивление изоляции кабеля. [c.19] Единица для удельного поперечного сопротивления слоя — Ом м2. [c.19] Единица (Ом-м) р та же, что и единица р. [c.19] Как видно из формулы (2.11 ), размерность удельного поверхностного сопротивления совпадает с размерностью сопротивления, т. е. единица ps — Ом. Удмьное поверхностное сопротивление ps равно сопротивлению квадрата (любого размера ) на поверхности данного материала, если ток подводится к электродам, образующим две противоположные стороны этого квадрата поэтому единицу ps иногда неправильно называют ом на квадрат (Ом/D). [c.19] Формулы (2.11) и (2.11 ) справедливы, если пренебречь влиянием краев электродов (при а-сб) мы имеем в виду также, что ток объемной утечки через материал между электродами не учитывается (при измерении или расчете тока утечки), т. е. весь ток утечки считается поверхностным. [c.19] Формулы (2.12) и (2.13) аналогичны фор -мулам (2.5), и (2.6). [c.20] При замене конфигурации системы электродов. между которыми определяется поверхностное сопротивление на данном диэлектрике, на другую систему, геометрически подобную прежней, значение поверхностного сопротивления Rs между этими электродами не изменится. Для объемного сопротивления этот аалсн подобия не имеет силы. [c.20] Вернуться к основной статье