ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Реперные точки, используемые для калибровки пучков ускорителей из "Таблицы физических величин " Физика ядериых реакторов. Под ред. И. А. Стен-бока. Пер. с англ. М., Атомиздат, 1964. [c.903] Вейнберг А., Вигнер Е. Физическая теория ядериых реакторов. Пер. с англ. М., Изд-во иностр. лит., 1961. [c.903] Радиационный захват нейтронов — реакция экзотермическая, поэтому принципиально она возможна при любых энергиях нейтронов и практически на всех ядрах. Для тепловых нейтронов энергия испускаемых у-кван-тов Ef может достигать 10—12 Мэе. [c.904] Возбужденное состояние ядра имеет конечное время жизни т, определяющее время распада данного состояния, и связанную с ним парциальную ширину энергетического уровня Г = Й/т. Для медленных нейтронов Г % 0,1 эв и, следовательно, т 10 сек. [c.904] Упругое рассеяние нейтронов в общем случае есть результат интерференции потенциального и резонансного рассеяний. При потенциальном рассеянии процесс происходит без образования составного ядра. Резонансное рассеяние происходит через стадию промежуточного ядра. [c.904] Для медленных нейтронов длина волны нейтрона Я, много больше радиуса ядра а, и преобладает рассеяние нейтронов с орбитальным квантовым числом 1 = 0 (S-рассеяние), сферически-симметричное в системе центра масс. Для более высоких энергий нейтронов становится возможным рассеяние с I = I (Р-рассеяние). [c.904] При очень больших энергиях нейтрона (X а) интерференционные явления исчезают, и сечение реакции о (п, п) л (а -t- Х)2. [c.904] В табл. 41.1 представлены экспериментальные данные по сечениям поглощения для нейтронов со скоростью v= 2200 м1сек. Значения, отмеченные звездочкой, получены в измерениях с реакторными нейтронами, имеющими спектр, близкий к распределению Максвелла. [c.904] В четвертой колонке даны сечення захвата f. Рядом со значением сечения указан тип реакции (п,а) или (п, р). Обозначения отсутствуют в случае радиационного захвата — реакции (п, у), преобладающей для ядер с массовым числом А 35. Для ядер с порядковым номером 2 88 в этой колонке приведены полные сечения поглощения а(п, а), которые кроме указанных выше процессов могут включать еще сечение реакции деления о (п, /). [c.904] В шестой колонке приведены средние сечения рассеяния Орас, полученные экспериментально, для максвелловского спектра нейтронов. Отметим, что на величину Орас влияет кристаллическая структура образцов (и даже размеры кристаллических зерен), с которыми производились измерения. [c.904] Если в соответствии с экспериментом нижняя граница резонансного интеграла была не 0,4 эв, то в скобках указана нижняя граница, например (0,15). [c.923] Если нейтроны с высокими скоростями ввести в среду с малым сечением поглощения нейтронов, то они начнут терять свою энергию в результате столкновений с ядрами. При соответствующих условиях процесс замедления продолжается до тех пор, пока нейтроны не приобретут скорости, отвечающие их тепловому равновесию с ядрами среды. [c.924] При энергиях нейтронов 0,1 Мэе наиболее существенным процессом является упругое рассеяние нейтронов с нулевым орбитальным квантовым числом / = 0. В этом случае рассеяние изотропно в системе центра масс. [c.924] В скобках в перюй колонке указана энергия моноэнергетических нейтронов в мегаэлектронвольтах. Для смесей указано объемное отношение компонент, например 50% HjO, 50% Zr. Е — значение граничной энергии, до которой производилось измерение возраста. [c.925] В непоглощающей среде, имеющей температуру Т, нейтроны, находящиеся в тепловом равновесии со средой, имеют максвелловское распределение по скоростям, причем Т называют температурой нейтронов. [c.926] Максвелловское распределение и средние величины [7] Обозначения т—масса нейтрона v — скорость k — постоянная Больцмана Т — температура, К. [c.926] Дифракция нейтронов. При прохождении пучка медленных нейтронов через кристалл возникают вторичные, дифрагированные (т. е. отраженные ) кристаллическими плоскостями пучки нейтронов. Направления пучков, дифрагированных кристаллом, определяются условиями Вульфа—Брегга Л = 2dhkl sin6, где — межплоскостное расстояние для плоскостей с индексами А, й, 6 — угол отражения. [c.928] Вернуться к основной статье