ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Таблицы диаграммных линий и краев поглощения линий рентгеновского излучения для различных элементов из "Таблицы физических величин " В этом же приближении можно получить другое простое соотношение для ДЯ-разности длин воли двух спин-дублетных рентгеновских линий АЯ не зависит от атомного номера [1]. [c.797] Практическое использование рентгеновского излучения часто требует более точного знания характеристического спектра для каждого элемента, чем то, которое следует из закона Мозли. В табл. 35-2—35.5 представлены длины волн и края поглощения для различных Элементов. [c.797] Интенсивности линий рентгеновского излучения определяются силами осцилляторов и частотами соответствующих переходов, а также статистическими весами уровней атомов. Вычисление сил осцилляторов представляет собой очень трудоемкую задачу. Однако для относительных интенсивностей линий внутри одного мультиплета можно получить простые соотношения, воспользовавшись следующим правилом Бургера—Дор-гело если расщеплением начальных (конечных) уровней пренебречь, то суммы интенсивностей тех линий. [c.805] Теоретическая форма линии имеет симметричный вид относительно максимума интенсивности. Однако для ряда элементов форма линии несимметрична. Особенно сильна асимметрия у элементов переходной группы железа. Такая асимметрия линии объясняется спин-спино-вым взаимодействием 2р-электронов с электронами незаполненной Зй-оболочки [3]. Это взаимодействие приводит к расщеплению 2р-уровня, несимметричному относительно начального положения 2р-уровня. Так как расщепление меньше полной ширины каждого из подуровней, то форма результирующей линии становится асимметричной. Аналогичная картина асимметрии линий рентгеновского излучения наблюдается в некоторых химических соединениях и сплавах и связана с характером химических связей [3]. [c.806] Здесь 1 х) — интенсивность рентгеновского излучения на расстоянии х от поверхности вещества /о — интенсивность на поверхности л, см — линейный коэффициент ослабления. [c.809] Так как энергия рентгеновского излучения намного превосходит энергию химической связи, то поглощение рентгеновского излучения атомами вещества происходит независимо. Если вещество состоит из атомов одного сорта, то полезно ввести массовый коэффициент ослабления = л/р, где р — плотность, г/сж . [c.809] Здесь р — плотность сложного вещества, г см . Суммирование производится по всем элементам, входящим в сложную молекулу. [c.809] Элементарными в традиционном смысле этого слова следовало бы называть самые простые, неделимые частицы материи. Однако подавляющее большинство частиц, которые относят к разряду элементарных, не удовлетворяют этому критерию,так как они нестабильный в результате распада превращаются в другие элементарные частицы. Такая нестабильность не означает, что-распадающиеся элементарные частицы состоят из конечных продуктов своего распада, которые можно было бы тогда считать истинно элементарными частицами. Это видно уже из того факта, что схемы распада многих элементарных частиц, а следовательно и конечные продукты распада, могут быть разными. Как известно, традиционное понятие Элементарности не применимо к тому, что принято называть элементарными частицами, поэтому в настоящее время существует скорее не определение Toroj что такое элементарные частицы, а правило, по которому в разряд элементарных частиц относят все мельчайшие частицы материи, за исключением атомных ядер с массовым числом больше единицы. [c.810] В зависимости от того, в каких взаимодействиях участвуют элементарные частицы, их разбивают [1] на три основные группы. Самая большая группа — адроны — Элементарные частицы, участвующие в сильных взаимодействиях. Адроны разделяются иа мезоны, частицы с целочисленным значением спина, и барионы, частицы с полуцелым значением спина. Вторую группу — группу лептонов образуют частицы, участвующие только в слабом и электромагнитном взаимодействиях. Третья группа состоит из одного фотона, участвующего только в электромагнитном взаимодействии. [c.810] Нестрогие квантовые числа элементарных частиц сохраняются только при определенных взаимодействиях. К их числу относятся изотопический спин, гиперзаряд, пространственная и зарядовая четности, G-четность и квантовое число А. [c.810] Изотопический спин I определяет число частиц в одном зарядовом мультиплете. Сильные взаимодействия элементарных частиц обладают свойством инвариантности относительно величины изотопического спина. Слабое и электромагнитное взаимодействия нарушают симметрию в изотопическом пространстве, поэтому изотопический спин перестает быть строгим квантовым числом. J Странность S была введена для объяснения экспериментально наблюдаемого множественного (ассоциативного) рождения гиперонов и /С-мезонов. В сильных взаимодействиях имеет место закон сохранения странности [1, 2]. Это в частности приводит к тому, что гипероны и /С-мезоны Стабильны по отношению к сильным распадам и могут распадаться только в результате слабых взаимодействий, нарушающих закон сохранения странности. Максимальное значение S для известных в настоящее время элементарных частиц равно трем. [c.810] Гиперзаряд Y определяется как сумма В S, он связан с зарядом Q и величиной / з соотношением Гелл-Мана—Нишиджимы Q = /з -f- К/2. [c.810] Пространственная четность Р определяется характером преобразования волновой функции элементарных частиц при зеркальном отражении. Собственные значения оператора отражения Р определяют обычно, исходя из того, что двойное отражение есть тождественное преобразование, т. е. = 1. [c.810] В 1964 г. было обнаружено, что наряду с обычным СР-инвариантным распадом Kl Зп с малой вероятностью (порядка 0,2%) происходит распад Kl- 2я, в котором СР-четность нарушается. Возможно, что СР-неинвариантное взаимодействие сверхслабое и тогда оно может проявляться практически только в распадах каонов. Это связано с исключительно малой разницей масс нейтральных каонов — Ks и Kl, для которых СР-четности различны. [c.811] Квантовое число А введено для объяснения некоторых эмпирических правил отбора в распадах мезонов. Приближенный характер /4-инвариантности распадов мезонов связан с тем, что учет роли виртуальных барио-нов в этих распадах приводит к нарушению /4-инвариантности. Однако это нарушение может быть малым, так как порог рождения пары барион — антибарион относительно велик [4]. [c.811] Унитарная симметрия элементарных частиц может рассматриваться как обобщение симметрии в изотопическом пространстве. Основой изотопической симметрии является инвариантность сильных взаимодействий относительно преобразований в пространстве изотопического спина. Близость масс изотопических мультиплетов, различающихся только значением гиперзаряда Y, позволяет сделать предположение, что сильное взаимодействие состоит из собственно сильного взаимодействия и умеренно сильного взаимодействия. Собственно сильное взаимодействие допускает более высокую симметрию — унитарную симметрию элементарных частиц, которая включает в одну группу (супермульти-плет) элементарные частицы, относящиеся к разным значениям f и Y. Умеренно сильное взаимодействие нарушает унитарную симметрию, снимая вырождение по массам внутри супермультиплетов. [c.811] При симметрии в изотопическом пространстве сохраняются две величины Р, Is, г изотопические мультипле-ты даются неприводимыми представлениями группы SU 2). При унитарной симметрии сохраняются уже три величины / , 1а, Y, г унитарные супермультиплеты даются неприводимыми представлениями группы SU (3) [5]. [c.811] Наинизшим физически возможным (т. е. имеющим целочисленные значения У) неприводимым представлением группы SU (3) является октет, которому ставят в соответствие восемь барионов р, п, Л , S+, S , Е , Е . [c.811] Вернуться к основной статье