ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Постановка краевой задачи в координатах Лагранжа из "Динамические контактные задачи для предварительно напряженных полуограниченных тел " В отличие от линейной теории упругости, когда неизвестной величиной выступает вектор перемеш,ения и = R - г, в нелинейной теории упругости неизвестной величиной является вектор, определяюш,ий новое положение точки R. [c.28] Замыкает постановку задачи закон состояния в виде одного из выражений (1.4.1 -(1.4.4). Ь — вектор массовых сил, действуюш,их в среде. [c.28] Участвующий в представлениях (1.4.1)-(1.4.4)упругий потенциал в общем случае для анизотропных сред представляется в виде скалярной функции (1.4.5), которая зависит от компонент тензора градиента места, тензора меры деформации или тензора деформации Коши-Грина. Для изотропных сред используется представление через инварианты тензора одной из мер деформации или тензора деформации. [c.28] Материал Синьорини. Допустим в качестве материала среды выступает материал Синьорини. В этом случае используем представление упругого потенциала (1.6.4) как функцию инвариантов меры Фингера, внесем его в формулы (1.5.6) и применим обозначение для инвариантов меры Коши h = Ik G). После необходимых преобразований получим закон состояния, выражаюшдй тензор напряжений Пиола в виде (1.5.19). [c.28] Вернуться к основной статье