ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Принцип В.Е. Панина сильно-возбуденного кристалла в критических точках из "Введение в междисциплинарное наноматериаловедение " Указанные эффекты полностью отражают состояние среды при потере устойчивости симметрии системы. Другим важнейшим содержанием теории В.Е. Панина является то, что любое нарушение структуры кристалла - это не просто дефект, а новое разрешенное состояние ГЕНЕТИЧЕСКИ ЗАЛОЖЕННОЕ В ЭЛЕКТРОННО-ЭНЕРГЕТИЧЕСКОМ СПЕКТРЕ КРИСТАЛЛА. Другими словами, в диссипативной среде зарождается новая фаза с генетическим кодом. Действительно, расчет [77] электронно-энергетических спектров для сильно возбужденного состояния показал, что учет этих достояний позволяет управлять структу-рообразованием и получать качественно новые структуры. Этот путь оказался в настоящее время магистральным при разработке наноматериалов и нанотехнологий. [c.41] В кристалле расположение атомов носит статистический характер, а термодинамический потенциал Ф системы является функционалом в пространстве функций распределения n(R), где R - координаты атомов (рис. 1.9). Они отражают статистический характер распределения атомов в кристалле. Значение Ф в начале координат соответствует идеальному кристаллу, а в точке - реальному. В последнем случае при заданных внешних параметрах существует колебания решетки, точечные дефекты и т.д. Это обуславливает минимум в точке Пк. Точка Пк отвечает реальному жидкому или аморфному состоянию. Крайняя точка справа соответствует идеальной жидкости, точка по - максимуму термодинамического потенциала. [c.42] При традиционном подходе рассматривают всего два канала перехода системы из лабильного состояния, это - плавление (аморфизация) и кристаллизация, т.е, на языке энергетического спектра рассматриваются лишь два уровня термодинамического потенциала Ф и Фа. На самом же деле при наличии внешнего поля может сущ Ьтвовать целый спектр метастабильных состояний. Поэтому возбужденная система из лабильного состояния может переходить в равновесное (с учетом внешнего поля) по нескольким каналам. Этот переход обуславливает появление в системе большого числа метастабильных фаз с свойственными только им функциями распределения [77]. [c.42] В связи с этим важным при анализе эволюции системы установить порог ее адаптивности в локальных областях к нарушению симметрии, приводящей к глобальной неустойчивости системы. Иными словами задача сводится к определению точки бифуркаций при достижении которой локальная неустойчивость переходит в глобальную. 31то означает, что должна реализоваться стадийность пластической деформации и разрушения. [c.43] Рассмотрим эволюцию дефектной структуры при деформации в условиях сильного сжатия и сдвига. Теория этого процесса дана в [78]. Как показано в этой работе, изменения кристаллИчёской структуры при сжатии-сдвиге сводится к уменьшению межатомного расстояния, достижению предельной плотности дислокаций, пластическому повороту смежных монослоев на угол Дф, образованию трещин-пор, распаду на элементы о), разделению о) на вакансии. Иными словами, при сжатии-сдвиге происходит последовательный переход трехмерной трещины в двухмерные пустоты (вакансии) со, пересыщающие все участки объема. [c.43] По данным [78], при (р ip структурные изменения стабилизируются, т.е. устанавливается квазистационарный режим процесса. Замкнутый цикл от рождения трещины до ее превращения в дивакансии с последующим исчезновением на дислокациях в ходе пластического течения назван круговоротом пустоты в стационарном режиме Периодическое повторение цикла на микроуровне определяет самоорганизацию процесса атомно-вакансионных структур. [c.43] Проведенный анализ структурных измен(ений при пластической деформации показывает необходимость рассмотрения динамики процесса с привлечением подходов атомно-вакансионных состояний для выявления критических условий перехода системы в неустойчивое состояние и зарождение фазы, способной к самоподобному росту. [c.43] Вернуться к основной статье