ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Самовоздействие пучка импульсно-периодического излучения из "Нелинейная оптика атмосферы Т.6 " В проблеме транспортировки световой энергии в атмосфере возникает задача минимизации искажений пучка, обусловленных нелинейными эффектами. Один из перспективных путей ее решения состоит в использовании импульсно-периодического излучения. [c.70] Хорошо известно [44], что для импульсного режима нелинейного взаимодействия дефокусировка отдельного импульса уменьшается с уменьшением длительности импульса. Увеличивая период следования импульсов, возможно реализовать для каждого импульса независимый от других импульсов практически линейный режим распространения. Уменьшение периода следования импульсов, напротив, приводит к усилению тепловых эффектов и, таким образом, становятся возможными эффекты, подобные тепловым искажениям непрерывного излучения. Исследования тепловых искажений лазерных пyч oв при импульсно-периодическом режиме работы источника проводилось в [23, 41, 51], где рассмотрены как численные [23], так и физические эксперименты [51], даны практические рекомендации. [c.70] Процесс распространения импульсов характеризуется длительностью импульса /и, периодом следования импульсов Ги, временами теплопередачи в среде (времена пробега звука и ветра через поперечник пучка соответственно равны ts = Ro/ s, tv = Rolvo), числом импульсов Л и, энергией отдельного импульса. [c.70] Если энергия в отдельном импульсе такова, что не происходит тепловой дефокусировки за время одного импульса, то в этих. условиях поведение пучка зависит от параметра = — безразмерного периода следования импульса. При р 3 поглощенная энергия полностью выносится из канала пучка за время Ги и процесс распространения близок к случаю одиночных импульсов. В соответствии с численными экспериментами [23] установлено, что начиная с номера импульса (8/3)Р (г 0,5/ / ) распространение излучения близко к установившемуся. [c.70] Вернуться к основной статье