ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Пространственная статистика импульсного излучения при тепловом самовоздействии в турбулизованной атмосфере из "Нелинейная оптика атмосферы Т.6 " На протяженной трассе нелинейность и турбулентность атмосферы оказывают неаддитивное влияние на когерентные свойства высокоэнергетических лазерных импульсов [17]. С одной стороны, турбулентное уширение пучка приводит к снижению эффекта лазерного нагрева, уменьшая нелинейную рефракцию [1, 17] с другой стороны, образование спекл-структуры вследствие рассеяния света на турбулентных неоднородностях, обуславливает изменение пространственной статистики излучения в процессе теплового са-мовоздействия. Так, относительно слабая тепловая нелинейность приводит к сглаживанию неоднородной структуры пучка — его ста-билизации [1, 17, 24] —вследствие возникновения локальных дефокусировок в местах пучностей светового поля. [c.48] При больших значениях самонаведенных в среде набегов фазы S 1, наоборот, в пучке развиваются параметрические неустойчивости. Пучок приобретает случайную мелкомасштабную структуру, теряя свои когерентные свойства [15, 26]. Наиболее наглядно указанный эффект проявляется в средах с дискретными центрами тепловыделения, роль которых выполняют поглощающие частицы аэрозолей и макронеоднородности их концентрации [18, 21]. [c.48] Скобки ... означают знак усреднения по пространственным реализациям соответствующего параметра % = — (ag . [c.49] Приближенный анализ статистической задачи в режимах короткого и длинного импульсов, когда турбулентность можно считать замороженной , выполнен в [1, 14, 20]. [c.49] Наглядное представление об эволюции в течение лазерного импульса спектральной плотности пространственных флуктуаций логарифма амплитуды Fy(z, х, t) дают результаты расчетов fl], представленные на рис. 2.6. Видно, что при малых значениях 1т (кривые 1—3) тепловая нелинейность подавляет высокочастотную часть спектра, в то время как при гт = 8 (кривая 4) флуктуации, наоборот, нарастают. [c.50] Решение задачи отыскания Фо в среде с детерминированной по сечению пучка тепловой нелинейностью осуществлялось в безабе-рационном приближении на основе численного решения уравнений вида (2.8) и (2.9) путем замены при подстановке (2.11) ag на ссп, на ао , где ая и ао — объемные коэффициенты аэрозольного поглощения и ослабления соответственно. [c.51] На рис. 2.7 приведены результаты численных расчетов на ЭВМ спектральной плотности индуцированных флуктуаций диэлектрической проницаемости воздуха (рис. 2.7 а) и восстановления нормированной корреляционной функции флуктуаций интенсивности с симметричным разносом точек наблюдения относительно оси пучка (рис. 2.7 6) при воздействии расходящегося Fq= 10 см) пучка С02-лазера ( =10,6 мкм, Ro=l см) на пылевую дымку с комплексным показателем преломления вещества частиц Ша = = 1,3 — /0,1. Смещение максимума спектральной плотности на рис. 2.7 а связано с временным расплыванием температурных орео-лов за счет молекулярной теплопроводности 2 VXrt. Уменьшение радиуса когерентности на рис. 2.7 б для кривой 1 объясняется влиянием дифракции. [c.52] Вернуться к основной статье