ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Термодинамические соотношения для классической жидкости из "Статистическая механика неравновесных процессов Т.2 " Это соотношение становится очевидным, если вспомнить, что скорость сверхтекучего движения выражается через фазу волновой функции [см. выражение (8.4.22)]. Поскольку Ф является однозначной функцией координаты г, интеграл от но любому замкнутому контуру должен быть равен 27ГП. Тем самым мы приходим к формуле (8.4.114). [c.207] Метод изучения динамических процессов вблизи точек фазовых переходов, включая окрестность Л-точки Не изложен, например, в обзоре [82], а феноменологическая гидродинамика сверхтекучести с учетом уравнения для построена в работах [8]. [c.207] Некоторые термодинамические соотношения для классической жидкости уже рассматривались в разделе 2.2.1 первого тома. [c.207] В феноменологической неравновесной термодинамике соотношение (8А. 10) обычно постулируется и выражает собой гипотезу о локальном равновесии элемента жидкости в сопровождающей системе координат [59]. [c.208] Нетрудно убедиться, что определение (8А.З) совместимо с формулами (8.2.38) и (8.2.42). [c.208] Выведем теперь термодинамические соотношения для неоднородной многокомно-нентной жидкости, описываемой локально-равновесным распределением (8.3.11) или, после преобразования (8.3.16) фазовых переменных частиц, распределением (8.3.18). [c.209] Подставляя сюда выражение (8А.1) для функционала Масье-Планка через термодинамический потенциал, видим, что (8А.16) можно отождествить с плотностью энтропии. [c.209] Термодинамическое равенство (8А.18) является обобщением равенства (8А.7) на случай многокомнонентной жидкости. Вдали от критической точки все соотношения, записанные для вариаций термодинамических величин, можно записать для дифференциалов. [c.210] Вернуться к основной статье