ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Равновесное состояние сверхтекучей жидкости из "Статистическая механика неравновесных процессов Т.2 " Следует отметить, что оператор плотности энергии не определяется условием (8.4.1) однозначно к е(г) можно добавить дивергенцию произвольного вектора. Впрочем, подобная неопределенность локальных динамических переменных характерна для любой теории поля. Обычно используется оператор (8.4.2), так как он эрмитов. [c.188] Современная микроскопическая теория сверхтекучести бозе-жидкости основана на предположении, что ниже некоторой температуры перехода конечная доля частиц конденсируется в квантовое состояние с нулевым импульсом ). Это явление называется конденсацией Бозе-Эйнштейна. Для иллюстрации понятия конденсата рассмотрим сначала идеальный бозе-газ при Т Т . [c.188] К сожалению, объем книги не позволяет обсудить чрезвычайно интересные гидродинамические свойства сверхтекучей фазы ферми-жидкости Не и гидродинамическую теорию сверхпроводимости. Для первого знакомства с экспериментальными и теоретическими исследованиями сверхтекучести в Не можно рекомендовать прекрасные обзоры [116, 169]. Гидродинамические аспекты сверхпроводимости рассмотрены в [63]. [c.188] Для жидкого Не температуру перехода Т =2.19 К называют Л-точкой , поскольку температурная зависимость удельной теплоемкости напоминает греческую букву лямбда со скачком при Т = Т. [c.188] Оказывается, что в равновесном состоянии среднее ф г)) должно быть равно нулю Ясно, что это противоречит соотношениям (8.4.8), которые являются следствием конденсации Бозе-Эйнштейна и общего принципа ослабления пространственных корреляций в многочастичных системах. [c.189] Поскольку собственные значения оператора N являются целыми числами, можно считать, что О ( 2тг. [c.189] Отметим, что равновесное состояние конденсированного бозе-газа вырождено, поскольку фаза if может быть выбрана произвольно. [c.191] Вернуться к основной статье