ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Основное кинетическое уравнение для системы в термостате из "Статистическая механика неравновесных процессов Т.2 " Для определенности мы будем использовать квантовое описание, однако излагаемая ниже теория в равной степени может быть применена и к классическим системам. Для этого нужно использовать фазовую функцию распределения вместо статистического оператора и определить соответствующим образом оператор Лиувилля. [c.117] Следует подчеркнуть, что подсистема S не обязательно является макроскопической. Можно считать, например, что она включает лишь небольшое число степеней свободы полной системы S В. [c.117] Бесконечно малый источник в правой части уравнения (7.3.3) отбирает запаздывающее решение, удовлетворяющее граничному условию ослабления корреляций между системой S и термостатом. Будем считать, что описывает состояние теплового равновесия термостата ). [c.118] Мы видим, что V есть частный случай проекционного оператора Цванцига. [c.119] Уравнение (7.3.15) можно назвать основным кинетическим уравнением для системы в термостате. Оно справедливо при любой интенсивности взаимодействия между системой S и термостатом. Конечно, в общем случае явное выражение для ядра (7.3.16) является чрезвычайно сложным. Приближенное основное кинетическое уравнение можно получить, применяя теорию возмущений к резольвенте оператора эволюции примерно так же, как это делалось в разделе 7.2.1. [c.119] Основное кинетическое уравнение (7.3.15) легко обобщить на случай открытой системы, взаимодействующей с переменными внешними полями. Для этого нужно решить уравнение (7.3.13) с зависящим от времени оператором Лиувилля iLg t). Тогда ядро 1Z в основном кинетическом уравнении будет содержать оператор эволюции, упорядоченный по времени (см. задачу 7.11). [c.119] Вернуться к основной статье