ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Обмен энергией между двумя подсистемами из "Статистическая механика неравновесных процессов Т.2 " Простейшим примером могут служить химические реакции, рассмотренные в разделе 2.5.3. [c.90] Такая ситуация возникает, например, в смеси двух газов, состоящих из легких и тяжелых частиц, или в электрон-ионной плазме. [c.90] ИЗ которых видно, что величины t) и / 2( ) действительно имеют смысл обратных температур подсистем Ч. [c.92] Очевидно, что оператор производства энтропии (7.1.12) равен нулю, если подсистемы не взаимодействуют друг с другом. [c.92] Отметим, что квазиравновесный статистический оператор (7.1.5) описывает ансамбль с постоянным числом частиц. В ряде случаев, например для ферми- и бозе-систем, более удобно использовать большой канонический ансамбль с переменным числом частиц. [c.92] Производные d Hj)/dt имеют второй порядок по взаимодействию, поэтому первые два члена в операторе производства энтропии (7.1.12) малы по сравнению с последним членом, линейным по взаимодействию. [c.93] Может показаться заманчивым улучшить выражение (7.1.16), подставив в последний член полной оператор энтропии S t) и полный гамильтониан Н. Однако это может привести к трудностям, связанным с проблемой плато , которая подробно обсуждалась в разделе 5.3.4 на примере линейных релаксационных процессов. [c.93] Имея в виду общий случай, мы определили корреляционную функцию так, что она содержит операторы флуктуаций динамических переменных АА = А— Tr Ag t) , АВ = В — Тг ВПоскольку (J) = О, это определение не противоречит формуле (7.1.20). [c.94] Вернуться к основной статье